Cтраница 2
Таким образом, время, в течение которого устанавливается или пропадает двойное лучепреломление в электрическом поле, позволяет использовать ячейку Керра в качестве практически безынерционного оптического затвора. В частности, ячейка Керра использовалась в опытах по измерению скорости света, а в последнее время она с успехом была применена для получения мощных импульсов света в твердотельных лазерах. [16]
При аналитическом исследовании систем с переменными параметрами рассмотрение входных сигналов в виде дельта-функций не только не вносит дополнительных затруднений по сравнению с эквивалентным подходом к анализу с учетом начальных условий, а, напротив, позволяет более единообразно оперировать как с невозбужденными, так и с возбужденными системами. Совершенно иная картина наблюдается при экспериментальном изучении систем, когда используются моделирующие устройства. Здесь первым препятствием к прямому использованию дельта-функций является невозможность получения реального сигнала точно в виде дельта-функции, удается лишь с той или иной степенью точности заменить его достаточно кратковременным импульсом. Но даже если это приближение нас удовлетворяет, возникает еще одно серьезное препятствие - практическая невозможность получения достаточно мощного импульса, что приводит к необходимости иметь дело с выходными процессами малых уровней и, следовательно, понижает точность операций на моделях. [17]
Как и в случае рубинового лазера, активная среда лазера имеет форму цилиндрического стержня и возбуждается с помощью оптической накачки. Лазер на стекле, легированном неодимом, вследствие плохой теплопроводности стекла может работать только в импульсном режиме. Важным свойством этого лазера является очень большая ширина полосы лазерного перехода ( 30 - 40 нм), обусловленная неоднородностью кристаллического поля в стекле. Так как ширина полосы генерации может достигать 10 нм, в режиме синхронизации мод можно получать импульсы очень малой длительности. Конечно, если бы все моды в пределах полосы шириной 10 нм были бы синхронны по фазе, то можно было бы получить импульсы длительностью 10 - 13 с. Однако на практике самые короткие импульсы имеют длительность 10 - 12 с. Благодаря относительно невысокой стоимости стеклянных стержней, легированных неодимом, лазер такого типа часто используется для получения мощных импульсов большой энергии. [18]