Получение - система - уравнение
Cтраница 2
Изложим кратко метод, используемый при получении системы уравнений для электрического диполыюго перехода. [16]
Применительно к задачам численного расчета процессов в нелинейных цепях последнее утверждение не просто тривиальное повторение известного из общего курса получения системы уравнений в режиме малого сигнала, а физическая интерпретация метода численного решения нелинейной системы дифференциальных уравнений электрических цепей в общем случае. Последовательность численного решения примерно такова. [17]
Поскольку по первому закону Кирхгофа можно записать q - 1 независимых уравнений, то выразим все токи в ветвях через искомые узловые напряжения для получения системы уравнений, записанных относительно q - 1 искомых величин. [18]
Если в задаче надо рассчитать характеристики сложной схемы, состоящей из нескольких неоднородных участков ( то есть содержащих несколько источников тока в разных ветвях), то для получения системы уравнений пользуются правилами Кирхгофа. Методика составления уравнений подробно изложена в ответе на вопрос 1.29. Чаще всего в таких задачах требуется рассчитать токи во всех ветвях. [19]
Создание такой модели не является задачей термодинамики; если, однако, модель включает предположение об образовании новых веществ в фазе ионита, то термодинамика может быть использована для получения системы уравнений связи между химическими потенциалами компонентов ионита и раствора; эти уравнения могут быть преобразованы в уравнения связи между концентрациями компонентов, что решает задачу описания свойств эталонной системы. [20]
Для получения системы уравнений для средних величин типа ( rjcose, к которым принадлежат искомые средние значения ( cosfy) и щ ( r - cos0), следует умножить правую часть ( V. [21]
В таких установках процессы, происходящие в выпарных аппаратах и подогревателях, взаимосвязаны и потому их расчет и моделирование необходимо производить на основе совместного рассмотрения уравнений, описывающих процессы в отдельных аппаратах. Для получения системы уравнений этих установок необходимо уравнения, описывающие процессы в выпарных и испарительных аппаратах ( 111 17 - 111 31), дополнить уравнениями паро-жидкостных теплообменников. [22]
 |
Неучитываемые деревья в схеме с гиратором. [23] |
Ранее было показано, что применение топологических понятий позволяет значительно упростить исследования процессов: в линейных электрических цепях. При этом для получения системы уравнений, определяющих электрическое состояние той или иной цепи, применяются преимущественно известные классические методы: узловых потенциалов и контурных токов. [24]
Существуют два основных численных метода решения уравнений в частных производных: метод конечных разностей и метод конечных элементов. Они отличаются способами получения системы уравнений для значений искомых функций в узловых точках. Метод конечных разностей базируется непосредственно на дифференциальном уравнении и граничных условиях, а метод конечных элементов - на эквивалентной вариационной постановке задачи. [25]
Следующим этапом метода конечных элементов является получение системы уравнений для нахождения неизвестных функций в узлах. Данному дифференциальному уравнению с граничными условиями ставят в соответствие некоторый функционал, минимум которого достигается в том случае, когда удовлетворяется исходное дифференциальное уравнение. Иными словами, вариационным уравнением Эйлера для данного функционала является исходное уравнение. [26]
 |
Граф механической системы с выделенным нормальным. [27] |
В отличие от табличного метода, для которого фундаментальное дерево графа эквивалентной схемы выбиралось из условия минимальной насыщенности М - матрицы, в методе переменных состояния используется нормальное дерево графа ( рис. 3.11) - фундаментальное дерево, в которое ветви включаются согласно следующему приоритету, типа Е, типа С, типа R, типа L и типа I. Использование такого дерева позволяет упростить процедуру получения системы уравнений в нормальной форме, Коши. [28]
В настоящей работе, во-первых, рассматриваются некоторые общие вопросы, возникающие при использовании нового метода, и. В разделе 2 формулируются общие правила получения системы ковариантных уравнений в новом методе усеченных уравнений. Подчеркивается существенное различие между указанной формулировкой метода и так называемым методом Леви-Клейна [8], который приводит к появлению в ядре для искомой амплитуды, вообще говоря, расходящегося ряда по степеням константы связи. В разделе 3 рассматривается преобразование ковариантных уравнений к трехмерному импульсному пространству. Раздел 4 посвящен главным образом обсуждению вопроса о выборе правильных граничных условий при решении различных задач в новом методе усеченных уравнений. Показано, что использование связи между амплитудами нового и старого метода позволяет сформулировать граничные условия в новом методе. [29]
Выбор того или иного представления для функции распределения определяется прежде всего быстротой сходимости выбранных рядов, так как для получения практически приемлемой системы уравнений моментов необходимо получить наилучшую аппроксимацию при оставлении минимально возможного числа членов ряда. Однако, как мы увидим в дальнейшем ( см. § § 4.2, 5.1, 6.5), очень часто функция распределения разрывна по скоростям в каждой точке течения. В этом случае ряды ( в частности, и ряд (3.1) по полиномам Эрмита), представляющие функцию распределения, если и сходятся, то сходятся медленно. [30]
Страницы: 1 2 3