Cтраница 1
Получение предельных дифференциальных уравнений, реальных в таком смысле, как раз и было целью длинных рассуждений, приведенных в разд. Уравнение ( 16) оказывается уравнением Кортевега - де Вриза ( см. гл. [1]
Для получения дифференциального уравнения относительно и рассмотрим баланс вещества в области между сечениями х и х Ах. Процесс диффузии не будем учитывать, что естественно, если скорость v достаточно велика. [2]
Для получения дифференциального уравнения относительно и рассмотрим баланс вещества в области между сечениями х и х 4 - Дат. Процесс диффузии не будем учитывать, что естественно, если скорость v достаточно велика. [3]
Для получения дифференциального уравнения движения вязкой ( реальной) жидкости необходимо учесть силы внутреннего ( вязкостного) трения, иначе - силы, обуслов - У - ленные вязкостью жидкости. [4]
Для получения дифференциального уравнения системы необходимо составить структурную схему этой системы, найти ее передаточную функцию и затем от передаточной функции системы перейти к дифференциальному уравнению. [5]
Для получения дифференциальных уравнений движения с помощью уравнений Лагранжа необходимо составить только выражения для кинетической и потенциальной энергии системы в функции выбранных координат. [6]
Для получения дифференциальных уравнений движения воспользуемся выведенными ранее уравнениями равновесия ( 17), добавив к ним согласно принципу Даламбера силы инерции. Силы инерции определяют как произведение массы на ускорение, взятое с обратным знаком. [7]
Для получения дифференциального уравнения прогибов пластины нужно подставить в данное выражение моменты. В общем случае переменных значений усилий по кромкам пластины Nx ( у), Ny ( x), Т ( х, у) уравнение получается сложным, поэтому целесообразно рассматривать частные виды приложения нагрузки. В случае равномерных сжатия и сдвига параметры фс, фк и at постоянны во всех точках пластины и решение упрощается. [8]
Для получения дифференциального уравнения распространения тепла с учетом конвективного переноса выделим в пространстве, через которое перемещается газ или жидкость, элементарный объем dV в виде прямоугольного параллелепипеда dxdydz и напишем для него уравнение теплового баланса. [9]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности используется математический прием осреднения величины. [10]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности исполь1 зуется математический прием осреднения величины. При этом для каждой структуры течения сохраняются свои количественные и качественные свойства: определенные гидравлические сопротивления и истинные газосодержания, скорости компонентов, плотности смеси, спектры пульсаций, реальные соотношения связей между гидравлическими величинами. [11]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности используется математический прием осреднения величины. При этом для каждой структуры течения сохраняются свои количественные и качественные свойства: определенные гидравлические сопротивления и истинные газосодержания, скорости компонентов, плотности смеси, спектры пульсаций, реальные соотношения связей между гидравлическими величинами. [12]
Для получения дифференциального уравнения одноемкостного астатического объекта ( без самовыравнивания) в общем виде необходимо привести уравнение к безразмерному виду, более удобному для исследования процессов регулирования. [13]
Для получения дифференциальных уравнений несвободного движения точки, особенно в тех случаях, когда внешние силы и силы реакций связей обусловлены взаимодействием точки с несколькими материальными телами, можно исходить из одного общего принципа динамики, открытого Даламбером. [14]
Для получения дифференциальных уравнений движения вектора намагниченности используется принцип Лагранжа. Применяемая система координат изображена на фиг. Так как размагничивающие эффекты компенсируются, достаточно рассмотреть только один классический электрон. [15]