Cтраница 1
Получение выражений (1.81) обычно связывается с предположением о непрерывности ядра и свободного члена в заданных треугольнике и промежутке. [1]
Для получения выражения для энергии, запасенной в системе заряженных проводящих тел, рассмотрим работу, совершаемую внешними источниками при образовании зарядов системы. Элементарная работа, производимая внешними силами при увеличении заряда qk некоторого тела на величину dqk, равна dAk Uhdqk, где Uk - потенциал тела. [2]
Для получения выражений, которые поддаются численным расчетам, необходимо прибегнуть к дополнительным упрощениям и приближениям, касающимся корреляционных функций, в приведенных выше общих формулах. [3]
Для получения выражения, описывающего предельный ток, нет необходимости выводить уравнение (5.41), так как предельный ток получается тогда, когда концентрация деполяризатора на поверхности электрода равна нулю. [4]
Рассмотрим получение выражений для импульсной переходной функции при различных соединениях звеньев. [5]
Для получения выражений, соответствующих пологим частям выходных статических характеристик, надо учесть, что при потенциале стокового конца канала t / ( /) ( / си нас происходит перекрытие канала около стока. [6]
Для получения выражения, характеризующего постоянную времени процесса обучения с обратной связью ( времени сходимости к оптимальному решению), необходимо вывести выражение для вероятности адаптации в оптимальном направлении. Чтобы использование адаптации с обратной связью было эффективным, необходимо иметь критический параметр ( р - q) больше нуля. Обоснованием этого предположения является центральная предельная теорема. Параметры апроксимирующей гауссовой функции Р ( g, h) нужно выбирать так. [7]
Для получения выражения для энергии, запасенной в системе заряженных проводящих тел, рассмотрим работу, совершаемую внешними источниками при образовании зарядов системы. Элементарная работа, производимая внешними силами при увеличении заряда qk некоторого тела на величину dgk, равна dAk L dqk, где Uh - потенциал тела. [8]
После получения выражений для передаточных функций нетрудно определить с их помощью соответствующие весовые и переходные функции объекта. [9]
Для получения выражений, эквивалентных выведенным в § 3.2 равенствам (3.44) и (3.42) для упругого тела, заметим, что выражение для вариации 6We внешней работы We, даваемое равенством (3.73), с этой точки зрения бесполезно. [10]
Для получения выражения, которое позволяло бы вычислять константу равновесия при любой температуре, уравнение ( 5) необходимо проинтегрировать. [11]
Для получения выражения, которое позволяло бы вычислить константу равновесия при любой температуре, уравнение ( 4) необходимо проинтегрировать. [12]
Для получения выражения (11.3) выделим из тела два соприкасающихся объема ( содержащих соответственно NI и jV2 частиц) и потребуем, чтобы их энтропия S S S2 была максимальна при неизменном состоянии остальных частей тела. [13]
После получения выражений для передаточных функций нетрудно определить с их помощью соответствующие весовые и переходные функции объекта. [14]
Для получения выражений, соответствующих пологим частям выходных статических характеристик, надо учесть, что при потенциале стокового конца канала U ( l) L / си нас происходит перекрытие канала около стока. [15]