Получение - точное выражение
Cтраница 1
Получение точного выражения для степени затухания при наличии одного из уравнений регулирования в трансцендентном виде, оче-видно, невозможно. Попытка получения приближенных выражений для степени затухания пока что также не приводит к простым я наглядным выражениям. Получение же условий устойчивости для этого частного случая процесса, как и вообще для процесса регулирования идеализированной системы, нецелесообразно, так как такой процесс всегда устойчив при правильно выбранных знаках характеристических величин регулятора ( см. ниже стр. [1]
Для получения точного выражения для потерь полного давления разрешим сначала систему (4.19) с учетом (4.20) относительно V для случая совершенного газа с постоянными теплоемкостями. [2]
 |
Зависимость вероятности потери заявок 2-го приоритета от загрузки заявками 1-го приоритета для третьей приоритетной. [3] |
Для получения точных выражений, определяющих вероятность потери заявки для приоритетной дисциплины при буферной памяти, разделенной на зоны фиксированного объема гг, необходимо рассмотреть марковский процесс изменения состояний памяти при появлении и изъятии заявок. [4]
Хотя для получения точных выражений для скорости рассеяния фононов различными дефектами необходимо использовать квантовомеханические методы, применяемые к дискретной решетке, в ряде случаев для длинноволновых фононов можно найти хорошее приближение к точным выражениям с помощью классических методов механики сплошных сред. [5]
В связи с кинематическим возбуждением встает вопрос о вычислении передаточных функций, получение точного выражения для которых не представляет особых трудностей. Однако точные выражения для передаточных функций приводят к сложным дифференциальным уравнениям в описании динамических процессов. [6]
Соотношения, найденные в [232-233], позднее были использованы в работах [234-235] для получения точных выражений для коэффициентов переноса в газе из нагруженных сфер. [7]
Тот факт, что каждое из четырех альтернативных характеристических уравнений состояния может быть использовано для получения точного выражения для любой термодинамической характеристики, следует из того, что каждое из этих уравнений связано с некоторым полным дифференциалом. В случае первого из характеристических уравнений, которые мы изучим, соответствующий полный дифференциал дается первым выражением для TdS из разд. [8]
 |
Весовая функция для канала 1 BxW - 2 вы О противоточного теплооб-менника. Т ( г. [9] |
Точно так же, как и в выражении (4.3.51) для функции gn ( t), для получения точного выражения для giz ( t) на конечном интервале переменной t достаточно взять такое конечное число / V членов ряда, чтобы величина N была больше верхней границы рассматриваемого интервала. [10]
С другой стороны, если в системе число источников питания более двух и они качаются дргуг относительно друга или если реле расположено не на линии, соединяющей две качающихся друг относительно друга станции, получение точного выражения ( 26) обычно невозможно. Необходимо, как будет показано ниже, чтобы были осуществлены некоторые условия, относительно конфигурации системы и местоположения повреждения по отношению к месту установки реле. [11]
Для получения точного выражения этой работы нужно в сумме (4.16) перейти к пределу, устремив максимум длин дуг Mi lMl к нулю. Рассмотрим этот предельный переход в общем виде. [12]
Преобразование Лапласа матричной функции выполняется посредством преобразования каждого ее элемента. Теорема 1 17 особенно удобна для получения точного выражения переходной матрицы, если величина п не является слишком большой, независимо от того, является ли матрица А диагоналиэируемой или нет. [13]
По сравнению с дифракцией луча Не-Ne - лазера на серебряном слое в данном случае эффективная длина волны и оптический контраст уменьшены, и для той же геометрии поляризационные эффекты должны быть менее выраженными. На рис. 3.21 показаны интенсивности порядков дифракций и разности фаз, рассчитанные для случая W 600 нм, D100 и 130 нм. Расчетные значения амплитуд ( а не интенсивностей) и фаз подставлялись в уравнения (3.20), которые учитывают также наличие вторых порядков дифракции. Однако, поступая таким образом, мы делаем приближение: аппроксимируем процесс дифракции падающей сферической волны дифракцией вертикально падающей плоской волны. В нашем случае в стеклянной подложке краевой луч направлен под углом 20 к нормали, и поэтому принятое приближение является довольно удачным. Второе приближение допускается в уравнении (3.19), когда предполагается, что распределение интенсивности света, выходящего из фокусирующего объектива, равномерно по всей площади зрачка. В реальном случае это не выполняется, и для получения точных выражений необходимо интегрировать локальные интенсивности по рассматриваемым областям детектора, а не умножать интенсивности непосредственно на площади S, или Su. Тем не менее если рассматриваются гауссовы лучи, то ошибка очень мала, поскольку интенсивность на краю выходной апертуры зрачка составляет более 25 % от интенсивности по центру зрачка. [14]
Для приближенного рассмотрения дифракционных эффектов на малой апертуре линзы учащиеся могут заменить ее щелью. Свет, проходящий через одиночную щель, расширяется, образуя дифракционную картину, первый минимум которой расположен под таким углом, что sin 9Я / о. Рассмотрение света, идущего от двух соседних источников, соответствует рассмотрению света от двух соседних точек объекта. Свет от двух источников, находящихся на малом угловом удалении друг от друга, проходя сквозь щель, образует перекрывающиеся дифракционные картины. Если же угол между источниками 6 таков, что sin 0Я / да, то из-за перекрытия дифракционных картин мы не смогли бы ясно различить два источника. Слишком большие усилия, которые пришлось бы затратить для получения точного выражения ( через Я / к) синуса угла, позволяющего различить изображения двух соседних источников, не были бы вознаграждены. Для круговой апертуры это требование немного отличается от случая щели. [15]
Страницы: 1