Получение - генерация
Cтраница 3
Прежде чем обсуждать то, что было достигнуто в этом диапазоне длин волн, укажем на те трудности, которые необходимо преодолеть для получения генерации в рентгеновском лазере. [31]
В настоящее время генерация получена на всех переходах иона Nd3 в ИАГ с уровня Ръ / на уровни 4 / 15 / 2 4Лз / 2 4Ai / 2 и 4Л / 2 - В последнем случае генерация затруднена, поскольку при Т 300 К система переходов соответствует трехуровневой схеме функционирования и для получения генерации применяют охлаждение до температуры 200 К. [32]
 |
Температурные зависимости Хг ( переход F, - Ai / s ОКГ на основе кристалла Y3A15012 - Nd3. [33] |
Их относительно низкие константы фотоупругости, высокая механическая твердость и удовлетворительные термические параметры ( см. табл. 6.1) обеспечивают генераторам на их основе при 300 К экстремальные выходные мощности. Получение генерации с выходной мощностью в несколько сот ватт на волне основной линии А ( 10 641 5 А) сейчас уже не проблема. Согласно обзору [437], выходные мощности могут даже превышать 1 кет. [34]
В данном разделе приведены экспериментальные данные для генераторов с обращающим зеркалом на фоторефрактивном кристалле с нелокальным откликом. Возможно получение генерации и в кристалле с локальным откликом. Впервые усиленное отражение при четьфехволновом смешении в фоторефрактивном кристалле было получено на ЫТаОз во внешнем электрическом поле [60], т.е. именно при локальном отклике. Однако генератор экспериментально реализован не был. Расчетные характеристики генерации лазера с обращающим зеркалом на основе нелинейной среды с локальным откликом приведены в гл. [35]
Для получения генерации в этой области использовался диоксано-вый раствор одного из оксазо-лов - ДРО. [37]
На этих переходах и возможна генерация. Для получения генерации на одной из указанных длин волн используют зеркала с высоким коэффициентом отражения в соответствующей спектральной области. Высокая оптическая однородность газовой активной среды позволяет получать излучение с очень высокой степенью временной и пространственной когерентности. [38]
Авторы работы [21] отмечают нестабильность генерации, связанную с сильным влиянием температурной нестабильности вблизи точки фазового перехода. Для получения устойчивой генерации следует обеспечить термостабильность кюветы. [39]
 |
Устройство излучателя твердотельного лазера. / - рабочее тело - кристалл. 2 -зеркала резонаторов. 3 - лампа накачки. 4 - отражатель. 5 -фокусирующая линза. 6 - обрабатываемая деталь. [40] |
Одновременно может протекать и обратный переход. Поэтому для получения заметной генерации вынужденного излучения необходимо добиваться такого состояния рабочих тел, при котором превалировали бы переходы с возникновением новых фотонов. Этого состояния искусственно достигают воздействием различных источников энергии - световой, тлеющего электрического разряда, химических процессов и др., с помощью которых производят так называемую накачку рабочих тел. [41]
Следовательно, подбирая соответствующий размер диафрагмы, можно добиться генерации лишь на одной моде ТЕМоо - Следует заметить, что эта схема селекции мод неизбежно приводит к некоторым потерям самой моды ТЕМоо. Другим способом получения генерации на одной поперечной моде является использование неустойчивого резонатора, причем параметры резонатора необходимо выбрать таким образом, чтобы эквивалентное число Френеля было полуцелым. Однако в этом случае сечение выходного пучка имеет вид кольца, что не всегда удобно. Наилучшим методом получения генерации на моде низшего порядка было бы, как говорилось в разд. [42]
 |
Фазерный генератор. [43] |
Для того чтобы получить фазерную генерацию, необходимо усилить именно долгоживущие фононы, а для этого парамагнитные центры должны находиться в состояниях с инверсной населенностью, которые бы с ними эффективно взаимодействовали. Таким образом, для получения фазерной генерации когерентного монохроматического гиперзвука необходимо в кристалле с парамагнитными центрами создать условия глобальной неустойчивости фононов с аномально высокой продолжительностью жизни, что и было сделано в работе [28], где впервые получено стационарное монохроматическое излучение когерентного гиперзвука. Основным элементом фазерного генератора служит рубиновый акустический резонатор ( рис. 12.8) с высокой добротностью для продольной моды упругих колебаний вдоль кристаллографической оси симметрии третьего порядка. Эта полносимметричная мода, преобразующаяся по представлению Г1 ( как показано в работе [28], обладает аномально высокой продолжительностью жизни по сравнению с фононами других поляризаций и направлений распространения. Для того чтобы обеспечить взаимодействие с этой модой парамагнитных центров Сг3 в рубине, была выбрана симметричная схема спиновых уровней, при которой в результате сильного перемешивания спиновых состояний центры взаимодействуют с продольными колебаниями вдоль оптической оси. При инверсии населенностей резонансной пары уровней, создаваемой электромагнитной накачкой, происходит усиление этих колебаний и, когда накачка превышает пороговый уровень, возникает фазерная генерация. Электромагнитная энергия подводится к акустическому резонатору с помощью резонатора накачки и производит инверсию населенностей уровней генерирующего перехода. Точечным гиперзвуковым преобразователем осуществляется трансформация фазерных колебаний в электромагнитное поле СВЧ. [44]
 |
Зависимости Ег ( п, где п. Возб / Еи ( а и спектры стимулированного излучения ОКГ ( б. [45] |
Страницы: 1 2 3 4 5