Полуширина - максимум
Cтраница 1
 |
Распределение энергии решетки в первом и втором порядках. [1] |
Полуширина максимума в первом порядке охватывает область спектра от 0 7 до 1 8Я0, а во втором порядке от 0 41 до 0 64 0, где значение К0 соответствует максимальной концентрации энергии в первом порядке и принято за единицу. Пересечение максимумов первого и второго порядка соответствует интенсивности / я 0 405 / тах. [2]
Полуширина максимума свечения не зависит от размеров и веса образца, а определяется только температурным интервалом, в котором размораживается подвижность разных кинетических единиц. [3]
 |
Схема экваториального интерференционного пятна для ориентированного аморфного полимера.| Схема строения аморфного полимера. [4] |
Поэтому полуширина экваториальных максимумов в направлении Z определяется просто средней длиной I этих участков, она, как всегда, обратно пропорциональна этой длине. Возможность параллельной укладки соседних молекул связана со степенью изгибов каждой из них, она ухудшается с возрастанием изгибов. Поэтому, по-видимому, можно принять, что полученная нами оценка длины эффективного сегмента в 30 - 40 А может в первом приближении служить и как верхний предел длины участков с ( приблизительно) параллельной укладкой цепей. [5]
Небольшие расхождения в полуширине максимума ( АЯ 0 1 0 003 эв экспериментальное и 0 091 эв теоретическое) объясняются, по-видимому, наличием второго максимума излучения, о происхождении и структуре которого пока трудно сказать что-либо определенное, однако, возможно, что он связан с наличием двухфо-нонных переходов, ибо независимость его положения от плотности тока, и, следовательно, квадратичную зависимость интенсивности от плотности тока трудно сопоставить с наличием примесной рекомбинации. Таким образом, данные о зависимости интегральной яркости от уровня возбуждения и о спектральном распределении рекомбинационного излучения, хорошо укладывающиеся в рамки теории Ван-Росбрука - Шокли, почти однозначно свидетельствуют о наличии при прохождении тока через контакт p - SiCc металлом собственного рекомбинационного излучения с максимумом в области 2 29 эв. При этом происходит излучение фонона с энергией 0 078 эв, что свидетельствует о том, что данное излучение связано с непрямыми междузонными переходами. Достаточная яркость и малая инерционность имеющихся образцов позволяют надеяться на использование их в качестве импульсных источников света. [6]
Небольшие расхождения в полуширине максимума ( ДЕ 0 1 0 003 эв экспериментальное и 0 091 эв теоретическое) объясняются, по-видимому, наличием второго максимума излучения, о происхождении и структуре которого пока трудно сказать что-либо определенное, однако, возможно, что он связан с наличием двухфо-нонных переходов, ибо независимость его положения от плотности тока, и, следовательно, квадратичную зависимость интенсивности от плотности тока трудно сопоставить с наличием примесной рекомбинации. Таким образом, данные о зависимости интегральной яркости от уровня возбуждения и о спектральном распределении рекомбинационного излучения, хорошо укладывающиеся в рамки теории Ван-Росбрука - Шокли, почти однозначно свидетельствуют о наличии при прохождении тока через контакт p - SiCc металлом собственного рекомбинационного излучения с максимумом в области 2 29 эв. При этом происходит излучение фонона с энергией 0 078 эв, что свидетельствует о том, что данное излучение связано с непрямыми междузонными переходами. Достаточная яркость и малая инерционность имеющихся образцов позволяют надеяться ня использование их в качестве импульсных источников света. [7]
 |
Кривая, описываемая уравнением ( 10. [8] |
Не трудно найти и полуширину максимума кривой, показанной на оис. [9]
Сопоставим теперь численные оценки величин дисперсии полуширины максимумов при динамическом рассеянии. [10]
Наконец, отметим, что при асимметричной съемке угловая полуширина максимумов ш 2г ] у2 отражений с противоположными знаками индексов становится различной. [11]
Наиболее трудным для анализа является случай, когда полуширина максимумов функции BX ( S) и полуширина S ( S) одного и того же порядка. Это случай сравнительно высокой упорядоченности внутри областей и сравнительно малого их размера. Понятно, что максимумы свертки ( 76) в этом случае в силу малости размеров рассеивающих областей не могут быть острыми. [12]
Если, наоборот, п М ( L хм), то полуширина максимумов определится в основном формфактором и будет равна 1 / L. [13]
Еще более отчетливо качественный характер экспериментальных доказательств справедливости динамической теории выражен в исследованиях полуширины максимумов отражений и величин интегрального отражения. [14]
 |
Схема хода лучей в диспергирующей призме.| Зависимость коэффициента преломления л от Я для различных. [15] |
Страницы: 1 2