Полуширина - полоса - пропускание
Cтраница 2
Узкополосные фильтры характеризуются обычно длиной волны соответствующей максимуму пропускания, пропусканием в максимуме и полушириной полосы пропускания АХ. [16]
В этой главе приводятся данные об основных характеристиках моно-хроматизирующих систем [1, 4]: спектральном ( энергетическом) разрешении - отношении полуширины полосы пропускания к среднему значению энергии пропускания; эффективности - величине пропускания в полосе; уровне загрязнения спектра - отношении пропускания вне полосы к эффективности; функции пропускания - величине пропускания в процентах в зависимости от энергии ( длины волны) излучения. [17]
 |
Составы, используемые для изготовления фильтров Христиаисена.| Кривые дисперсий компонент фильтра Христиансена. 1 - 10 % - ный сероуглерод в бензине, 2 - боросиликатное стекло. [18] |
Фильтры такого типа, построенные для видимой части спектра, имеют пропускание в мак-симуме, доходящее до 90 % при полуширине полосы пропускания 50 - 70 А. Предложены методы, устраняющие дублетную структуру полос пропускания фильтров с полным внутренним отражением. Это достигается либо введением добавочных слоев, уравнивающих фазовый сдвиг для s - и р-компонент, либо компенсацией этого сдвига, для чего промежуточный слой делают из двупреломляющей пленки. [19]
Для изготовления зеркальных отражающих слоев первоначально использовали серебро, однако серебряные зеркальные слои обладают пропусканием - 50 % в видимой области при полуширине полосы пропускания 5 - 10 им, кроме Этого, из-за окисления серебра значительно увеличивается поглощение, смещается полоса пропускания и снижается интенсивность в максимуме пропускания. Недостатки серебряных слоев устраняются применением многослойных диэлектрических покрытий. В настоящее время существуют два основных метода получений диэлектрических слоев. [20]
Изменение температуры приводит к смещению максимума полосы пропускания светофильтров, которое может достигать 0 00017 мкм на 1 С [44], и к изменению полуширины полосы пропускания, величина которого на порядок меньше. При точном анализе, чтобы избежать влияния температуры на параметры светофильтров, их термостатируют. [21]
Результаты исследований стабильности показали [40], что смещение максимума пропускания излучения светофильтрами через 7 - 8 лет после их изготовления достигает 0 03 мкм, а увеличение полуширины полосы пропускания 0 01 - 0 03 мкм. Основная доля изменений приходится на первоначальный момент после изготовления светофильтра. [22]
При фиксированной щели полуширина полосы пропускания призменного монохроматора непрерывно возрастает с увеличением длины волны излучения, поскольку коэффициент преломления любого материала призмы уменьшается в длинноволновой области. Так, полуширина полосы пропускания кварцевого монохроматора в обычно используемых приборах равна 1 5 нм на миллиметр щели при 250 нм и 50 нм при 700 нм. Поэтому, чтобы получить спектр при фиксированной ширине полосы ( а это часто требуется), необходимо непрерывно уменьшать ширину шели монохроматора по мере увеличения длины волны. [23]
Большинство монохроматоров снабжено подвижной щелью, позволяющей регулировать ширину пропускаемой полосы. При узкой щели полуширина полосы пропускания уменьшается, но также уменьшается и интенсивность выходящего излучения. [24]
Например, у СФД Милихромов полуширина полосы пропускания составляет 6 нм при дискретности смены длин волн 2 нм, хотя принципиально ничто не мешало нам сделать дискретность в 1 нм - нужно было немного изменить схему управления шаговым двигателем дифракционной решетки, - однако это могло ухудшить воспроизводимость спектральных отношений. Наоборот, у многих импортных детекторов при полуширине полосы пропускания 10 - 14 нм дискретность смены длин волн составляет 1 нм. Хотя СФД этих типов часто бывают сканирующими, характеристика воспро-зводимости спектральных отношений для них, как правило, не приводится. [25]
Современные фотометры снабжены интерференционными светофильтрами, монохроматичность которых характеризуется полушириной полосы пропускания АЯ, равной обычно 10 - 12 нм. Факторы специфичности для фотометров с интерференционными светофильтрами обычно колеблются от единиц до нескольких сотен, для спектрофотометров они равны нескольким тысячам. [26]
Нецелесообразность использования источников непрерывного излучения связана с тем, что линии поглощения нейтральных атомов в пламени или кювете чрезвычайно узки. Ширина их составляет порядка 0 001 нм, тогда как полуширина полосы пропускания обычного монохроматора несколько десятых нанометра. Наибольшим успехом в качестве источника линейчатого спектра в ААС пользуется лампа с полым катодом. Она представляет собой стеклянный или кварцевый баллон, в котором размещены два электрода. Материал анода не имеет значения. [28]
Некоторые фирмы выпускают очень узкополосный фильтр с высоким коэффициентом пропускания; он состоит из 5 - 25 неметаллических слоев с попеременно большим и малым показателем преломления. Изготовители этих фильтров уверяют, что можно достигнуть 90 % - ного пропускания и что полуширина полосы пропускания может быть 40 А. [29]
Клементьева разработали метод получения диэлектрических слоев испарением сульфида цинка и криолита в высоком вакууме с оптическим контролем толщины пленок. Для видимой части спектра такие фильтры имеют следующие характеристики: пропускание в максимуме 50 - 70 % при полуширине полосы пропускания 8 - 12 нм. Часто вводится дополнительный фильтр из цветного стекла для обрезания вторичных максимумов. Из двух типов интерференционных фильтров более узкой полосой обладают светофильтры, полученные испарением сульфида цинка и криолита. [30]
Страницы: 1 2 3