Поля

Cтраница 2

Поля в пределах периодической группы ( и периодические групповые поля) должны задаваться индексом, указывающим на конкретный экземпляр периодической группы. [16]

Поля и кольца Галуа являются квазифробениусовыми кольцами. Наименьшее не квазифробениусово кольцо состоит из восьми элементов. Последнее из них является алгеброй над GF ( 2), устроено проще и менее интересно с точки зрения свойств получающихся ЛРП максимального периода над этим кольцом. В данной статье рассматриваются кольцо А, являющееся обобщением кольца Z4 [ ж ] / ( ж2, 2ж) путем замены Z4 произвольным кольцом Галуа характеристики 4, и квазифробениусов модуль AQ над кольцом А. [17]

Поля и кольца Галуа являются квазифорбениусовыми кольцами. Наименьшее не квазифробениусово кольцо состоит из восьми элементов. Последнее из них является алгеброй над GF ( 2), устроено проще и менее интересно с точки зрения свойств получающихся ЛРП максимального периода над этим кольцом. В данной статье рассматривается кольцо А, являющееся обобщением кольца Z4 [ x ] / ( x2, 2ж) путем замены Ъ произвольным кольцом Галуа характеристики 4, и квазифробениусов модуль AQ над кольцом А. [18]

Поля, использованные в некоторых из упомянутых экспериментов, значительно превышали порог нелинейности, тогда как в работах [125, 58], возможно, большую роль играли поверхностные поля. [19]

Поля ( 38), ( 39), действующие согласно ( 35) - ( 37) на ЦМД, берутся на границе ЦМД. Если внешнее поле Hz равно нулю на границе, то оно, согласно ( 35) - ( 37), не меняет параметров ЦМД. [20]

Поля: 1) всех алгебраических чисел, 2) всех алгебраических вещественных чисел, 3) всех алгебраических р-адических чисел ( для каждого р) имеют нумерации, при которых они становятся сильно конструктивными полями. [21]

Поля, всюду удовлетворяющие условию (1.13), называются поперечными. [22]

Поля Е ( и Н ( определяют вместе вектор Пойн-тинга Sn, нормальный к поверхности, и, следовательно, внутрь проводника переносится некоторая мощность. [23]

Картина поля для подсчета проводимости рассеяния. [24]

Поля, соответствующие проводимостям Gs и Gs3, можно рассматривать как плоскопараллельные. [25]

Поля, которые используются для определения удельного заряда частицы, обычно в заметной степени неоднородны. [26]

Одномерная модель, состоящая из многих заряженных листов, с.| Математическая сетка наложена на область, занятую плазмой, для того чтобы рассчитать плотности заряда р и тока У. из них мы будем получать ( электрическое Е и магнитное В поля на сетке. Заряженная частица q в точке с координатами ( х, у обычно рассматривается в терминах значений р в ближайших точках сетки ( 0 0, ( 1 0, ( 1 1, ( 0 1, a J определено на гранях между этими точками. Силу, действующую на заряд ч, можно вычислить, зная поля в. [27]

Поля находятся из решения уравнений Максвелла по известным координатам и скоростям всех частиц. Их движение описывается уравнениями Ньютона - Лоренца. Вычислительный цикл состоит из попеременного решения этих двух задач. [28]

Распределение заряда для линейного взвешивания в Id. Узлам сетки приписываются различные площади, т. е. при указанном расположении центра. [29]

Поля локализованы в тех же точках, что и потенциалы. [30]

Страницы: 1 2 3 4