Cтраница 1
Кварковые поля все еще присутствуют в (38.4), однако идея теперь состоит в том, чтобы игнорировать соотношение (38.4) и предположить, что система уравнений (38.3) ( точнее, ее обобщение на произвольные токи с включением, разумеется, отброшенных членов) справедлива в общем случае. Матричные элементы именно этих операторов соответствуют нашим структурным функциям. [1]
Кварковые поля рассматриваются так же, как поля глюонов или духов. [2]
Вклад кварковых полей в этот тензор не включается; вообще кварки не имеют отношения к вопросам, рассматриваемым в этом и следующих двух параграфах. [3]
Наконец, присутствие кварковых полей с различными ароматами в (11.18) обусловлено открытием различных семейств адронных резонансов, интерпретируемых как связанные состояния кварков с этими различными ароматами. Существуют также некоторые причины для того, чтобы положить массы кварков и и d ( mf, / 1 2) равными нулю в начальном приближении. Косвенные данные по массам кварков заставляют считать, что тг и т2 много меньше, чем массы кварков с другими ароматами. [4]
Замечательно, что кавиббовское перемешивание кварковых полей возникло в теории Глешоу-Вейвберга - Салама как неизбежное следствие общего недиагонального вида матриц констант flu fld кжавовского взаимодействия кварков. Кобаяши - Маскава оказывается почти диагональной; она была бы в точности диагональна, если бы матрицы констант flj и fld были; одинаковы или пропорциональны друг другу. В настоящем виде теория не определяет эти матрицы; их происхождение остается до сих пор загадкой, решению которой посвящено большое число работ ( см. гл. [5]
Квантовополевая модель, описывающая взаимодействия ферми-онных кварковых полей с помощью калибровочного глюонного поля, называется квантовой хромодинамикой. [6]
Соотношения (10.7) и (10.9) получены для токов, составленных из свободных кварковых полей. Однако благодаря наличию 5-функции в правых частях (10.7) и (10.9) они эффективны только для малых расстояний; следовательно, в квантовой хромодинамике из-за свойства асимптотической свободы они остаются справедливыми в таком виде даже при учете взаимодействий между полями кварков и глюонов. [7]
Как видно, в заряженном токе участвует либо комбинация d JLI4Kjidii ( x) физических нижних кварковых полей, либо [ как. [8]
В 70 - х годах в связи с разработкой составной кварковой модели адронов выражения типа (10.17), (10.22) постепенно вышли из моды, и усилия теоретиков в последнее время сосредоточились на так называемой глюон-партонной модели, в которой основную роль играют гипотетические истинно фундаментальные составляющие адронов - кварки. Фермионные и кварковые поля связаны между собой калибровочным полем, кванты которого - векторные частицы - называются глюонами. [9]
Скирмион является неплохой моделью нуклона, если в качестве сигма-поля выступает поле пионов. Действительно, на кварковом уровне группы SU ( 2 i и 5.7 ( 2) д действуют на левые и правые компоненты кварковых полей, так что SU ( 1) i действует точно так же, как подгруппа 577 ( 2) электрослабой группы. Мы уже знаем из раздела 4.3, что электрослабые инстантоны нарушают барионное число. В теории с одним дублетом кварков ( и, d) барионное число изменяется на единицу при одноинстантонном переходе. Если скирмион действительно является моделью нуклона, то это свойство должно выполняться и для него: скирмион должен распадаться в результате одноинстан-тонного процесса. [10]
Ряд нетривиальных эффектов связан с глобальными С. В квантовой хромодинамике ( КХД) наиб, интерес представляет группа ( / ( 1) л синг-летных по ароматам аксиальных преобразований ( генератором к-рых является аксиальный заряд) кварковых полей. [11]
Этот пример важен тем, что глобальная группа симметрии SU ( N) L x SU ( N) R имеется в квантовой хромодинамике с N типами ( ароматами) безмассовых кварков: SU ( N) i и SU ( N) R - это группы унитарных вращений левых и правых кварков, соответственно. Симметрия SU ( N) L x SU ( N) R, которую называют киральной симметрией, действительно спонтанно нарушена в квантовой хромодинамике до векторной симметрии SU ( N) V унитарных вращений одновременно левых и правых компонент кварковых полей. [12]
Это великолепный пример того, как красивое построение обязательно находит себе применение. Обобщенные уравнения Янга - Миллса вместе с уравнениями для кварковых полей действительно описывают сильные взаимодействия элементарных частиц. [13]