Макроскопические поля

Cтраница 1

Макроскопические поля Е, H, D и В, которые наблюдаются экспериментально, могут быть получены в результате пространственно-временного усреднения микрополей е и h ( стр. [1]

Макроскопические поля суть средние по времени и пространству от микроскопических полей. [2]

Связь макроскопических полей в общем случае с зарядами, их обусловившими, рассматривается в электродинамике, главная задача которой состоит в расчете напряженностей поля по расположению и движению электрических зарядов. Микромеханизмы взаимодействия описываются квантовой электродинамикой. [3]

В природе известны два макроскопических поля: электромагнитное и гравитационное. Оба они входят в соответствующие системы взаимодействующих материальных объектов. Так, гравитационное поле связывает между собой любые макроскопические тела, проявляясь прежде всего в силе всемирного тяготения. Электромагнитное же поле входит в систему электрически заряженных тел или частиц. Однако при изучении первых и вторых систем выясняется их значительное отличие друг от друга. [4]

В противоположность этим теориям, в основе которых лежат свойства макроскопических полей, единые квантовые теории поля ( например, нелинейная теория поля Гейзенберга) исключают из исходных принципов макроскопические явления. Новой фундаментальной константой в теории Гейзенберга является комп-тоновская длина волны протона A. При этом поле сильного взаимодействия взято фундаментальным, а его свойства симметрии экстраполированы и обобщены. [5]

Власова, получающегося из уравнения Лиувилля в пренебрежении столкновениями и учитывающего только макроскопические поля ( разд. [6]

В силу малого радиуса действия сильное и слабое взаимодействия не образуют макроскопических полей. [7]

Первая пара уравнений имеет простой физический смысл: первое уравнение выражает для макроскопических полей закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме, а второе - отсутствие в природе магнитных зарядов. [8]

Изменение напряженности, собственного - электрического поля в плазме от точки к точке вдоль произвольно выбранного направления. [9]

Это колеблющееся в пространстве и во времени хаотическое микрополе плазмы накладывается на те макроскопические поля, которые могут быть созданы в пространстве внешними источниками. В действительности, однако, не следует думать, что хаотическое поле плазмы при этом полностью выпадает из рассмотрения; оно входит в нашу упрощенную модель движения частиц неявным образом, если так можно сказать, в замаскированном виде. [10]

Поскольку сильные и слабые взаимодействия не проявляются на макроскопическом уровне, не существует и соответствующих макроскопических полей с их силовым описанием. Когда говорят о полях сильных и слабых взаимодействий, имеют в виду квантовое описание: поля представляют собой совокупности квантов. Такие частицы реальны и существуют в свободном состоянии. В качестве переносчика слабых взаимодействий называют гипотетическую частицу - промежуточный бозон [78]; он в свободном состоянии до сих пор не обнаружен. Переносчиков гравитационного и электромагнитного взаимодействий мы называли раньше; это гравитоны ( гипотетические) и фотоны, или - у-кванты. [11]

На микроуровне оба вида материи представлены элементарными частицами, в число которых входят и кванты макроскопических полей. В настоящее время известно большое число элементарных частиц - несколько сотен ( ом. Попытки выделения из них некоторых первоначальных, основных или еще более элементарных пока безуспешны. [12]

Предшествующий анализ фильтрационной дисперсии до некоторой степени не учитывал того важного обстоятельства, что дисперсии подвержены макроскопические поля истинной концентрации примеси, флуктуирующие из-за нерегулярности поля скорости переноса. Это означает, что можно выписать динамические уравнения относительно истинной концентрации и фильтрационных характеристик - скорости фильтрации, давления и поставить задачу об осреднении всей замкнутой системы уравнений. [13]

При комнатной температуре это условие очень хорошо выполняется для описываемых диэлектриков, вообще говоря, вплоть до макроскопических полей, при которых наступает электрический пробой диэлектрика. [14]

Все приведенные граничные условия, так же как и уравнения Максвелла для материальных сред, справедливы в случае, когда пространственный и временной интервалы существенного изменения макроскопических полей велики по сравнению с соответствующими атомными величинами. [15]

Страницы: 1 2