Cтраница 2
Основное свойство гравитационных полей - что все тела движутся в них одинаковым образом, - остается в силе и в релятивистской механике. Остается, следовательно, и аналогия между гравитационными полями и неинерциальными системами отсчета. [16]
Поэтому для гравитационных полей несправедлив принцип суперпозиции. [17]
Основное свойство гравитационных полей, - что все тела движутся в них одинаковым образом, - остается в силе и в релятивистской механике. Остается, следовательно, и аналогия между гравитационными полями и неинерциалъными системами отсчета. [18]
Поэтому для гравитационных полей несправедлив принцип суперпозиции. [19]
Это свойство гравитационных полей дает возможность установить существенную аналогию между движением тел в гравитационном поле и движением тел, не находящихся в каком-либо внешнем поле, но рассматриваемых с точки зрения неинерциальной системы отсчета. Действительно, в инерциальной системе отсчета свободное движение всех тел происходит прямолинейно и равномерно, и если, скажем, в начальный момент времени их скорости были одинаковыми, то они будут одинаковыми все время. Очевидно, поэтому, что если рассматривать это движение в заданной неинерциальной системе, то и относительно нее все тела будут двигаться одинаковым образом. [20]
Это свойство гравитационных полей дает возможность установить существенную аналогию между движением тел в гравитационном поле и движением тел, не находящихся в каком-либо внешнем поле, но рассматриваемых с точки зрения не-инерциальной системы отсчета. Действительно, в инерциальноп системе отсчета свободное движение всех тел происходит прямолинейно и равномерно, и если, скажем, в начальный момент времени их скорости были одинаковыми, то они будут одинаковыми все время. Очевидно, поэтому, что если рассматривать это движение в заданной неинерциальной системе, то и относительно нее все тела будут двигаться одинаковым образом. [21]
Особым случаем стационарных гравитационных полей является поле, возникающее при переходе к равномерно вращающейся системе отсчета. [22]
При наличии мощных гравитационных полей или при скоростях, близких к скорости света, ньютоновская механика уже не работает. Но у нас на Земле ( и даже при расчетах движения спутников Земли) ньютоновская механика остается в силе и будет всегда работать безупречно. [23]
Особым случаем стационарных гравитационных полей является поле, возникающее при переходе к равномерно вращающейся системе отсчета. Для определения интервала ds произведем преобразование от неподвижной ( инерциальной) системы к равномерно вращающейся. [24]
Если же рассматривать гравитационные поля с иным значением ускорения свободного падения, то во всех расчетах должно фигурировать значение ц, соответствующее рассматриваемому полю. [25]
Если считать возможными любые гравитационные поля, простирающиеся сколь угодно далеко и не ограниченные предельными условиями, то понятие инерциальной системы становится бессодержательным. [26]
Итак, существуют истинные гравитационные поля, однако смысл этого понятия в общей теории относительности отличается от принятого в классической механике: ведь произвольно малый элемент поля всегда можно свести до нуля посредством выбора системы отсчета. Понятие гравитационного поля мы определим более точно. [27]
Поскольку при изучении гравитационных полей приходится рассматривать явления в произвольных системах отсчета, то возникает необходимость развить четырехмерную геометрию в форме, пригодной в произвольных координатах. [28]
Однако в отсутствии сильных гравитационных полей скорость распространения электромагнитного поля в вакууме сохраняет указанное выше постоянное значение. Эта скорость является одной из важнейших мировых постоянных. [29]
В отличие от пространственно-однородных гравитационных полей здесь имеются не решенные до сих пор принципиальные проблемы. Поэтому в настоящей главе изложены только достаточно твердо установленные результаты, относящиеся к потоку рожденных частиц вдали от черной дыры. [30]