Простые поля
Cтраница 1
 |
Прямоугольный волновод. [1] |
Отдельные простые поля, возбужденные в волноводе, распространяются вдоль него либо апериодически затухая ( см. § 5 - 2), еслл рабочая частота ниже некоторой критической для данного типа колебаний частоты ( см. § 5 - 4), либо в виде волнового процесса ( см. § 5 - 3), если рабочая частота выше критической. [2]
Классификация простых полей тяготения по группам гомотетических движений ( г 4), Труды 2 - й научи, конф. [3]
К числу простых полей, восстановление которых обеспечено возможностью ( при необходимости) учета косвенной и априорной информации, относятся поля структуры кровли и подошвы объекта, ВНК, ГВК, ГНК, нефтенасыщенности, плотности, пересчетного коэффициента и газонасыщения нефти. В основу восстановления полей может быть положена любая из упомянутых интерполяционных моделей. [4]
Практические занятия целесообразно посвятить решению задач по расчету простых полей, а отсюда емкости, сопротивления и индуктивности устройств простой конфигурации. [5]
Более сложные поля могут быть представлены в виде линейной суперпозиции простых полей. [6]
В частности, отсюда следует, что квазиуниверсальными будут подкласс всех простых полей и подкласс всех конечных групп простых порядков. [7]
Если эта система разрешима в каком-нибудь поле характеристики нуль, то она разрешима в бесконечном числе простых полей конечных характеристик. [8]
В случае остроугольных V-образных надрезов, используемых на практике для различных образцов, не всегда возможно построить простые поля линий скольжения для локальных зон текучести, однако образец с V-образным надрезом с углом при вершине 45 и радиусом основания надреза 0 25 мм ( образец Шарпи и Изода) был подвергнут детальному изучению. Достаточно простое приближение [ 181 начинается с расчета коэффициента концентрации упругих напряжений у надреза для определения нагрузки, при которой начинается течение. Затем предполагают, что пластическая зона распространяется от основания надреза, причем линий поля скольжения идут по логарифмической спирали. В конечном счете, с увеличением приложенной нагрузки крайние линии достигают прямых берегов надреза. [9]
В случае остроугольных V-образных надрезов, используемых на практике для различных образцов, не всегда возможно построить простые поля линий скольжения для локальных зон текучести, однако образец с V-образным надрезом с углом при вершине 45 и радиусом основания надреза 0 25 мм ( образец Шарли и Изода) был подвергнут детальному изучению. Достаточно простое приближение [ 18 J начинается с расчета коэффициента концентрации упругих напряжений у надреза для определения нагрузки, при которой начинается течение. Затем предполагают, что пластическая зона распространяется от основания надреза, причем линий поля скольжения идут по логарифмической спирали. В конечном счете, с увеличением приложенной нагрузки крайние линии достигают прямых берегов надреза. [10]
Существует много неэквивалентных способов расположения сомножителей под знаком интеграла, а, кроме того, дифференцирование интегрального представления (6.10.39) может дать много новых полей, которые в отличие от (6.10.34) не сводятся к производным от более простых полей. [11]
Поля могут быть включены в любую секцию отчета. Простые поля можно включить в отчет, просто перетаскивая их ( drag & drop) из окна DataSet Columns List в соответствующую секцию. [12]
Нам хочется отметить, что получение вторым автором этой статьи двоичных кодов из теоремы 3 с R V2 было отправным пунктом для проведенного здесь исследования. В первоначальном варианте этой статьи результаты были получены лишь для простых полей GF ( p), а не для GF ( pr), как представлено здесь. Наиболее значительным следствием этого обобщения было последующее обнаружение Юстесеном сверточных кодов большой ограничительной длины, представленных в разд. [13]
Отсюда видно, что квазиуниверсальные подклассы аксиоматизируемых классов моделей глубоко отличаются от аксиоматизируемых и проективных. Квазиуниверсальный подкласс может состоять даже из одной бесконечной модели, как, например, класс простых полей нулевой характеристики. [14]
Найденныеиз (4.21) функции 4i ( - a ( t) / c) и i ( - a ( i) / c ] после своего продолжения в пространство по характеристикам (4.17) определяют главную часть дифрагированного поля. Для ее вычисления можно использовать общие формулы (4.14), но проще учесть, что в принятом приближении вторичное поле является суперпозицией двух крайне простых полей. [15]
Страницы: 1 2