Составляющий поля

Cтраница 2

Вычислим поперечные составляющие полей Ех, ЕУ, Пх, fJy через векторы IP и Пм. Так как векторы Герца удовлетворяют уравнению Гельмгольца, поля поперечных составляющих вместе с компонентами Ег и Hz удовлетворяют уравнениям Максвелла. Составим разность заданных полей Е и Н и полей, вычисленных через векторы Герца. В силу линейности уравнений Максвелла эта разность удовлетворяет соотношениям (1.6) и (1.7) и, кроме того, она я. [16]

Ят - тангенциальные составляющие поля на поверхности металла, связанные между собой граничными условиями Леонтовича Е ZM T, ZM - волновое сопротивление металла, из которого выполнен волновод. [17]

Картина мгновенного распределения силовых линий электромагнитного поля волны типа ЕЦ в прямоугольном волноводе. [18]

Поскольку зависимости составляющих полей описываются гармоническими функциями координат, направление стрелок на силовых линиях в соседних пучностях стоячих волн должно чередоваться. [19]

Однако помимо индукционных составляющих поля существуют и составляющие излучения, обеспечивающие непрерывный перенос энергии от вибратора в окружающее пространство. [20]

По аналогии вычислим составляющие поля от граней второго зубца и второй впадины. [21]

Трансформирующее волновое сопротитение экспоненциальной линии Zw для некоторой точки линии х в полосе пропускания. Принято, что ZKv Ztt, и, следовательно, р. 0, я С соответствует емкостной нагрузке. [22]

При распространении волн составляющие поля изменяются вдоль линии по экспо ненци-альному закону. Замыкание на трансформирующее волновое сопротивление необходимо для обеспечения постоянства коэффициента трансформации. [23]

Подставляя найденные значения составляющих полей ( 1 - 7 - 20) и ( 1 - 7 - 20а) или ( 1 - 7 - 21) в уравнения Максвелла, записанные в обобщенной ортогональной криволинейной системе координат, можно показать, что эти уравнения удовлетворяются не в любой системе координат. [24]

Используя выражения для составляющих полей, определяют выражения для плотности энергии 5Z, переносимой вдоль жилы и оболочки волокна, справедливые для всех типов волн, а также выражения для PI, Р % и / V, позволяющие определить численные значения этих величин для различных типов волн. [25]

Наличие тех или иных составляющих поля определяется не только природой источников поля, но и характером движения этих источников относительно выбранной системы отсчета. [26]

Обращаясь к рассмотрению составляющих поля объемного заряда ( рис. 10.22), можно установить, что составляющие векторов Ер по оси Z на верхней и нижней границах имеют разные величину и направление. В результате происходит дальнейшая, по сравнению с показанной на рисунке, деформация границ потока уже под действием сил объемного заряда. [27]

Полученные выражения для составляющих поля электрического диполя справедливы для любых расстояний от диполя. [28]

Впереди фронта волны все составляющие поля равны нулю; позади фронта некоторые из них отличны от нуля. [29]

С математической точки зрения составляющие поля скоростей в уравнении ( 1) выступают как сложные переменные коэффициенты. Решение уравнений в частных производных с переменными коэффициентами связано со значительными трудностями, которые резко возрастают при сложном виде функций. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5