Cтраница 1
Свободные поля в диаграммах не допускаются, как показано на рис. 327, а. [1]
Свободные поля в диаграммах не допускаются, как показано на рис. 389, а. [2]
Свободные поля в современной физике описываются линейными уравнениями не выше второго порядка, инвариантными относительно преобразований Лоренца. Исключение составляет только гравитационное поле, которое в общей теории относительности подчиняется нелинейному уравнению. Конечно, ограничение уравнениями второго порядка, ограничение линейными уравнениями бесконечно сужают возможности математического аппарата теории, но физики пока неохотно и очень редко в своих поисках новой теории выходят за рамки линейности уравнений) и уравнений второго порядка. [3]
Все остальные свободные поля обусловлены наличием обмотки статора. [4]
Для свободных полей они известны как 1-параметрич. [5]
Для свободных полей, кроме рассмотренных выше, существует еще одно преобразование симметрии - сильное отражение ( СРГ), включающее в себя как зарядовое сопряжение, так и пространственное и временное отражения. Ему соответствует антиунитарное преобразование операторов поля. Важность преобразования СРТ объясняется тем фактом, что при очень общих предположениях релятивистские уравнения взаимодействующих полей автоматически оказываются инвариантными относительно этого преобразования ( см. гл. [6]
Критерии допустимых свободных полей устанавливаются при формировании системных файлов. [7]
Гейзенберга для свободных полей, а изменение волновых функций с течением времени t определяется эффектами взаимодействия между полями. [8]
Выражения для свободных полей через операторы рождения и поглощения были получены в гл. [9]
В случае свободных полей выражения для указанных величин могут быть представлены в виде суммы вкладов от отдельных частиц. Тем не менее аддитивные квантовые числа ( формулы для которых даны в гл. [10]
К сожалению, свободные поля, зависящие от протяженных объектов, - это не осмысленное в настоящее время понятие. [11]
Это алгебраическое свойство свободных полей, известное под названием теоремы Вика, связано с тем, что гамильтониан свободного поля (6.1) является квадратичным по Ф и распределение вероятностей для поля ф является га-уссовским. [12]
Рассмотрим вновь ансамбль свободных полей, для начала, не полагая его стационарным. [13]
В КТП лагранжианы свободных полей материи и электромагнитного поля квадратичны по полю и приводят к линейным уравнениям движения. [14]
Или линейно разделенным - Алгебраически свободные поля ( см. ниже) в равной мере называют также алгебраически разделенными. [15]