Локальные магнитные поля

Cтраница 1

Локальные магнитные поля могут создаваться парамагнитными частицами, окружающими резонирующую молекулу или свободный радикал. Однако в этом случае ориентация парамагнитных частиц относительно резонирующей частицы не имеет дискретного характера. Следовательно, поглощение может наблюдаться в некотором диапазоне значений В, близких к величине Av / gp, что будет проявляться в уширении линии магнитного резонанса. Это уширение называют диполь-дипольным уширением, так как оно связано с взаимодействием резонирующего магнитного диполя с окружающими диполями. Если же это время существенно меньше из-за быстрого движения, например вращения, резонирующей частицы, то за время одного периода колебания падающего электромагнитного излучения локальные поля усреднятся и не будут искажать внешнее магнитное поле В. [1]

Локальные магнитные поля в области расположения ядер железа, измеренные в ряде работ с помощью эффекта Мессбауэра, тоже зависят от химического состояния железа. Следовательно, эти поля определяются структурой электронных оболочек самого железа и возникают, например, вследствие контактного фермиевского взаимодействия за счет обменной поляризации внутренних s - элект-ронов с незаполненной Sd-оболочкой атомов железа. [2]

Влияние локальных магнитных полей на форму спектра ЭПР проявляется в изменении величины Т2, которая зависит от расстояния между парамагнитными центрами. Если отсутствует уширение, вызываемое насыщением ( Т: не слишком велико), и можно пренебречь уширением, связанным с коротким временем жизни спина на верхнем уровне ( 7 не слишком мало), Т2 является единственным параметром, характеризующим спектр ЭПР. [3]

Влияние локальных магнитных полей на форму спектра ЭПР проявляется в изменении величины Тч, которая зависит от расстояния между парамагнитными центрами. Если отсутствует уширение, вызываемое насыщением ( Т не слишком велико), и можно пренебречь уширением, связанным с коротким временем жизни спина на верхнем уровне ( Т1 не слишком мало), Г2 является единственным параметром, характеризующим спектр ЭПР. [4]

Спектры ЯМР твердого тела. а - линии поглощения, б - дифференциальная кривая поглощения.| Спектр ЯМР полиформальдегида на частоте 20 Мгц при 10 С ( пунктир - широкая компонента линии.| Спектр ЯМР протонов р-ра этилового спирта в дейтерохлороформе, полученный на частоте 60 Мгц при комнатной темп-ре ( стандарт - тетраметилсилан. [5]

В жидкостях локальные магнитные поля, создаваемые соседними ядрами, полностью усредняются в результате интенсивного молекулярного движения, и линии спектра становятся узкими. В этом случае вид спектра определяется влиянием магнитных полей, создаваемых электронными оболочками атомов, и влиянием электронов, участвующих в образовании химич. [6]

В жидкостях локальные магнитные поля, создаваемые соседними ядрами, полностью усредняются в результате интенсивного молекулярного движения, и линии спектра, в отличие от линий спектра твердых тел, становятся узкими. В этом случае вид спектра определяется влиянием магнитных полей, создаваемых электронными оболочками атомов, и влиянием электронов, участвующих в образовании химических связей между атомами. [7]

Величина возникающих локальных магнитных полей зависит от заместителей у ближайшего углеродного атома, а также от строения более удаленных-частей молекулы. [8]

Примеры ядер, имеющих полуцелый спин ( i. [9]

Таким образом, локальные магнитные поля создают экран, уменьшающий воздействие поля Я0 на ядро. [10]

Спектр продуктов РТМ полиэтилена, ТТО 420 С ( а и линейные анаморфозы спектра а ( б. [11]

Молекулярный кислород создает локальные магнитные поля ( Ялок на рис. 32, б), которые распределены случайно относительно областей делокализации. Гауссовой форме их огибающей, если в системе отсутствует обменное взаимодействие между изолированными областями делокализации. Известно [12, 13], что при наличии обмена линия приобретает Лоренцову форму в центре, а Не - абсцисса точки перехода от Лоренцовой формы к Гауссовой ( см. рис. 32, а и рис. 33) непосредственно отвечает частоте обменного взаимодействия: Не - A / h, где А - обменный интеграл, a h - постоянная Планка. [12]

Возникающие в жидкостях флуктуирующие локальные магнитные поля усредняются из-за относительно свободного движени я молекул. Следовательно, в жидкостях или растворах влияние мгновенных спиновых состояний передается от одного ядра к другому через систему валентных электронов, образующих химическую связь. У данной ковалентной связи суммарный спиновый магнитный момент электронов равен нулю, так как электронные спины спарены. [13]

Возникающие в жидкостях флуктуирующие локальные магнитные поля усредняются кз-за относительно свободного движения молекул. Следовательно, в жидкостях или растворах влияние мгновенных спиновых состояний передается от одного ядрэ к другому через систему валентных электронов, образующих химическую связь. У данной ковалентной связи суммарный спиновый магнитный момент электронов равен нулю, так как электронные спины спарены. [14]

Даже если предположить наличие сильных локальных магнитных полей во внешних слоях звезд типа UV Кита, трудно представить, что энергия, содержащаяся в их атмосфере, могла достигать значения 1033 - 1035 эрг. [15]

Страницы: 1 2 3 4