Большее электрические поля

Cтраница 1

Большие электрические поля могут привести к пробою диэлектрика; в месте пробоя создается электронно-дырочная плазма, и при рекомбинации носителей могут образовываться экситоны. Если поле сильно локализовано, то при пробое кристалл не разрушается, и в области высоких полей можно наблюдать электролюминесценцию. Если такой электрон столкнется с молекулой, то может произойти ионизация с последующей рекомбинацией, приводящей к электролюминесценции. [1]

Значения электрической проводимости а и водородного показателя рН для воды. [2]

Возникновение столь больших электрических полей на границе лед-вода в области бдв позволяет ожидать влияния этих явлений на поверхностное натяжение лед-вода. С нашей точки зрения, учет этих факторов может быть полезным при оценках процессов инфильтрации воды в мерзлую почву [79] и таяния речного и морского льда. [3]

Изменение сопротивления в зависимости от приложенной мощности при высокой влажности.| Схематическое представление двух резисторов, прямолинейного и извилистого ( каждый в 20 квадратов, у последнего существуют области с сильным полем. [4]

Аналогично, большие электрические поля могут возникать на дискретных резисторах со спиральной нарезкой поперек прорези. [5]

В области больших электрических полей возникает еще один механизм размножения электронов - ударная ионизация. При этом механизме электроны, находящиеся в зоне проводимости, разгоняются в электрическом поле, сталкиваются с решеткой, теряя при этом часть своей энергии на длине свободного пробега, однако после нескольких пробегов электрон набирает энергию, достаточную для ионизации другого, связанного электрона. Последний после соударения переходит к зону проводимости. [6]

Спонтанная поляризация является источником очень больших электрических полей. Поэтому, если макроскопический объем сегнетоэлектрика поляризован спонтанно в некотором направлении, вокруг этого объема возникает очень большое электрическое поле, с которым связана большая энергия поля. [7]

В результате выполнения условий самоподдержания в катодном слое отпадает необходимость поддержания больших электрических полей во всем межэлектродном зазоре. Таким образом, возрастание тока в таунсендовском разряде приводит к резкому переходу разряда в новую форму, называемую тлеющим разрядом. Он состоит из обеспечивающей самоподдержание тока узкой прикатоднои области повышенного поля, узкой и слабо влияющей на протекание тока области отрицательного объемного разряда вблизи анода и замыкающей основную часть разрядного промежутка области однородной в направлении тока квазинейтральной плазмы, называемой положительным столбом. Изменение длины разрядного промежутка при сохранении тока разряда сопровождается изменением длины положительного столба и сохранением структуры и значения полей в приэлектродных зонах. [8]

Для задач первого рода характерны большие тепловые потоки, связанные прежде всего с наличием больших электрических полей и сопровождающим их джоу-левым нагревом. [9]

Ясно, что номере удаления от точки фазового перехода лепестки петли сдвигаются в сторону все больших электрических полей. Гистерезисный характер зависимости Р ( Е) имеет, очевидно, ту же природу, что и температурный гистерезис точки фазового перехода. [10]

Резкие изменения потенциала на границе металл - диэлектрик физически не реальны, так как это означает существование бесконечно больших электрических полей. [11]

Высокие степени нагрева, обычно встречающиеся в задачах первого типа, обусловлены, главным образом, присутствием в жидкости больших электрических полей, вызывающих нагрев за счет джоулева тепловыделения. В задачах второго типа пондермоторная сила, действующая на жидкость и возникающая в результате взаимодействия текущей электропроводящей жидкости и приложенного магнитного поля, влияет на движение жидкости и снижает теплоотдачу. Хотя практическое осуществление этого процесса ограничено пока созданием магнитных полей с высоким напряжением, которые могли бы заметно повлиять на течение естественно ионизованного воздуха, тем не менее освоение сверхпроводящих магнитов позволяет надеяться, что в будущем удастся использовать эти эффекты для снижения аэродинамического нагрева, особенно при возвращении на Землю из космического полета, когда скорость движения достигает огромных величин. [12]

График зависимости величины In в от обратной температуры 1 / Г для нахождения энергии активации Е, и плотности ловушек N / согласно выражению. [13]

Найденное значение на пять порядков ниже вычисленного по формуле (2.7.1.33) на основе данных рис. 2.7.5. Это указывает на то, что резкое нарастание тока при UTFL нельзя просто связать лишь с заполнением ловушек в объеме, ( Большие электрические поля могут вызывать также опустошение ловушек, хотя в данном случае это не имеет места. Из этих двух методов метод, основанный на применении уравнения (2.7.1.33), более достоверен и непротиворечив. [14]

Это явление легко объяснить с точки зрения теории Дебая. Действительно, скорости, приобретаемые ионами под влиянием больших электрических полей, могут стать столь значительными, что фактическое время взаимодействия ионов станет меньше времени, необходимого для образования ионной атмосферы. В связи с этим ионное облако не сможет образоваться, и ионы начнут двигаться так быстро, как если бы они испытывали только сопротивление, вызванное вязкостью растворителя. [15]

Страницы: 1 2