Поляризация - кристалл
Cтраница 3
В реальных металлах взаимодействие между электронами складывается из экранированного ( на больших расстояниях) кулоновского отталкивания н притяжения, вызванного возможностью обмена виртуальными фононами и обусловленного поляризацией кристалла вокруг электронов [ X. Соотношение этих типов взаимодействия и определяет возможность сверхпроводимости в металле. [32]
Пекару, / - центр представляет собой локализовавшийся в кристалле электрон, на который, помимо правильного периодического поля кристалла, действует дополнительное поле, вы - званное поляризацией кристалла самим электроном, а также поле, связанное с отсутствием иона галоида в узле решетки. Иными словами, / - центр представляет собой полярон, осевший своим центром на вакантный галоидный узел решетки. [33]
Если кристалл такого вещества подвергнуть упругой дефор-мации, например растяжению ( рис. 1.45, а) или сжатию ( рис. 1.45 6, то составляющие его молекулярные диполи могут определенным образом поворачиваться и изменять поляризацию кристалла. [34]
Если кристалл такого вещества подвергнуть упругой деформации, например растяжению ( рис. 1.45, а) или сжатию ( рис. 1.45 6), то составляющие его молекулярные диполи могут определенным образом поворачиваться и изменять поляризацию кристалла. [35]
Здесь М - константа Маделунга, q - заряд электрона, е - диэлектрическая проницаемость и а - расстояние между ионами металла и галогена. Введением е учитывается поляризация окружающего кристалла при удалении заряда. [36]
Подобное явление зависимости естественной поляризации кристаллов от температуры называется пироэлектричеством. [37]
Абсолютное значение спонтанной поляризации кристаллов может быть грубо оценено из следующих простых соображений. Как уже указывалось, поляризация кристалла ( в том числе спонтанная) численно равна плотности поверхности заряда. В предельном случае она будет равна суммарному заряду всех электронов ( или протонов), расположенных на поверхности элементарных ячеек кристалла. [38]
В настоящее время начинает получать распространение еще одна группа тепловых приемников - пироэлектрические приемники излучения, принцип действия которых основан на использовании пироэлектрического эффекта. Этот эффект состоит в изменении поляризации пироактивного кристалла во - времени при возденет - вии на него модулированного потока излучения. [39]
В настоящее время начинает получать распространение еще одна группа тепловых приемников - пироэлектрические приемники излучения, принцип действия которых основан на использовании пироэлектрического эффекта. Этот эффект состоит в изменении поляризации пироактивного кристалла при воздействии на него модулированного лучистого потока. [40]
Относительное смещение разноименных атомов вызывает поляризацию кристалла, и в результате может возникнуть сильное взаимодействие с носителями. При высоких температурах такие трудности отсутствуют и время релаксации пропорционально квадратному корню из энергии носителей. [41]
При дальнейшем увеличении поля того же направления поляризация кристалла меняет свое направление и с ростом поля достигает насыщения в точке D. Дальнейший рост ( от точки D до D) обусловлен действием электронной поляризации. Значение остаточной поляризации для этой ветви определяется отрезком OF, а коэрцитивной силы - отрезком ОК. [42]
Из сравнения левой и правой частей можно прямо определить е через атомные величины. Тем самым мы получаем микроскопическую квантовую теорию поляризации кристалла, а именно - электронов кристалла. [43]
Это эквивалентно предположению, что эффективный радиус облака локализованного электрона больше постоянной решетки. Осуществление этого условия делает возможным макроскопическое рассмотрение поляризации кристалла. Среда при этом мыслится как диэлектрический континуум, а для характеристики величины локальной поляризации можно использовать значения макроскопической диэлектрической проницаемости. [44]
Во избежание недоразумений, отметим, что классификация предельных частот оптических ветвей колебаний по одной лишь кристаллографической симметрии решетки недопустима для ионных кристаллов. Длинноволновые оптические колебания ионной решетки сопровождаются появлением макроскопической поляризации кристалла и связанного с нею макроскопического электрического поля; это поле, вообще говоря, меняет ( понижает) симметрию колебаний. [45]
Страницы: 1 2 3 4