Cтраница 2
НЕЛИНЕЙНАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ среды - поляризация среды ( появление объемного дипольного электрич. [16]
Ядро определяется корреляцией флуктуации поляризации среды, присущих данному диэлектрику. Для большинства систем, рассматриваемых обычно в электростатике, пространственная дисперсия играет гораздо меньшую роль, чем временная. Это связано с темг что для обычного диэлектрика флуктуации поляризации в соседних точках пространства довольно слабо связаны друг с другом. Поэтому ядро К ( г, г) интегрального оператора в ( 9.11 существенно убывает уже на расстояниях, сравнимых с атомными размерами. [17]
Таким образом, нелинейность поляризации среды можно использовать для обнаружения слабого сигнала с длиной волны, для которой не существует чувствительных детекторов, путем преобразования его частоты в видимую область, где его можно зарегистрировать, например, с помощью фотоумножителя. Такой процесс называют параметрическим преобразованием частоты вверх. [18]
Ядро определяется корреляцией флуктуации поляризации среды, присущих данному диэлектрику. Для большинства систем, рассматриваемых обычно в электростатике, пространственная дисперсия играет гораздо меньшую роль, чем временная. Это связано с тем, что для обычного диэлектрика флуктуации поляризации в соседних точках пространства довольно слабо связаны друг с другом. Поэтому ядро К ( г, г) интегрального оператора в ( 9.1 Ц существенно убывает уже на расстояниях, сравнимых с атомными размерами. [19]
Поле этого диполя вызывает поляризацию среды вне сферы. [20]
В случае контактных ионных пар поляризация среды одним ионом частично компенсируется поляризацией в другом направлении, вызываемой вторым ионом. Более того, в зоне контакта молекулы растворителя вообще отсутствуют. [21]
Это показывает, что влияние поляризации среды при малых скоростях мало. [22]
Действительно, так как влияние поляризации среды на энергию диполь-дипольного взаимодействия обусловлено обменом виртуальными квантами электромагнитного поля в среде, как раз и удовлетворяющего феноменологическим уравнениям Максвелла, необходимо знание энергии взаимодействия примесей именно с этим полем. Если обратиться к соотношению (3.38), приходим к выводу, что в качестве дипольного момента, фигурирующего в этой энергии, выступает не его вакуумная величина, а некоторое эффективное значение, найденное с учетом поправки на внутреннее поле. [23]
Рнеравн, связанная с флуктуациями поляризации среды вблизи исходного состояния. [24]
В этом параграфе мы рассмотрим зависимость поляризации среды, ее намагничения и макроскопической плотности тока от напряженности поля. [25]
Анализ взаимодействия иона с разными видами поляризации среды необходим для расчета энергии активации переноса заряда. Такой расчет будет дан в следующем разделе. [26]
В этом параграфе мы рассмотрим зависимость поляризации среды, ее намагничения и макроскопической плотности тока от напряженности поля. [27]
Такое изменение принципиально отлично от обратимого изменения поляризации среды. Например, моделируя среду набором независимых гармонических осцилляторов, линейно связанных с электронной координатой, можно показать, что амплитуда перехода между двумя заданными квантовыми состояниями электрона в общем случае уменьшается за счет взаимодействия со средой. В зависимости от того в каком из этих двух квантовых состояний находится электрон, осцилляторы поляризуются по-разному. [28]
Как следует из (18.2), соответствующая часть поляризации среды состоит из двух слагаемых - постоянной и меняющейся с удвоенной частотой. [29]
В пьезоэлектрических кристаллах акустические колебания решетки сопровождаются поляризацией среды. [30]