Результирующая поляризация

Cтраница 1

Результирующая поляризация определяется смещением всех электронов и всех ионов. [1]

Результирующая поляризация излучения от системы электронов оказывается с хорошим приближением линейной, электрический вектор лежит в плоскости, перпендикулярной к магнитному полю. [2]

Действительная ( сплошная линия и мнимая ( пунктирная линия части линейной восприимчивости, как функции нормированной расстройки А / 7, при введении когерентности. Значения параметров. 7о 0 1, 7ь 7с 2, раа 0 01 и р ь рсс 0 495. [3]

С Результирующая поляризация показана на рис. 7.8. Видно, что показатель преломления может быть большим при нулевом поглощении. [4]

Схематическое изображение ЯМР-сиектров групп протонов. а - пара протонов. б - пары протонов, не полностью изолированные от других протонов. в - статистическое или почти статистическое распределение протонов. [5]

Напомним, что результирующая поляризация ядерных моментов вдоль направления Н0 в обычных условиях составляет всего несколько миллионных долей, так что в большом ансамбле таких изолированных пар вероятности обеих ориентации соседнего диполя почти одинаковы. [6]

Показать, что результирующая поляризация системы молекул зависит от ориентации молекул по отношению к полю. [7]

В рассмотренном выше примере напряжение создается приложенным полем, а деформацией является результирующая поляризация молекулы. Магнитная восприимчивость принадлежит к числу характеристик этого же типа и может быть выражена в виде тензора второго ранга. К этому же типу свойств принадлежит упругость тела, ее также можно представить в виде тензора. По некоторым причинам - тензор, с которым мы встречаемся при обсуждении парамагнитного резонанса, не является истинным тензором, поэтому мы называли его g - фак-тором ( см. соответствующий раздел), но если не подходить столь строго, то его тоже можно назвать тензором, и в некоторых случаях он им почти является. [8]

Фирца) предпочтительными являются две вершины 5 и 6, в которых отсутствует результирующая поляризация. [9]

Изменение диэлектрической проницаемости воды и льда в зависимости от частоты колебаний электрического поля ( данные для воды взяты из книги С. P. Smyth. Dielectric Behavior and Structure. - New York, Ate Grow - Hill, 1955, а данные для льда из статьи R. P. Auty, R, H. Cole. - 1. Chem. Phys, 1952, т. 20, 1309. [10]

Вращение отстает от вращающего момента за счет сопротивления трения, уменьшающего также амплитуду результирующей поляризации. Масштаб времени, в котором проявляется этот эффект, далеко не одинаков для различных полярных веществ. [11]

В газах и жидкостях, а также некоторых кристаллических диэлектриках полярные молекулы разориентированы за счет теплового движения, так что результирующая поляризация равна нулю. Под действием внешнего поля устанавливается некоторая преимущественная ориентация диполей в направлении поля. [12]

Результирующая поляризация вершин 1 - 4 показана пунктирными стрелками. Добавочная энергия, появляющаяся при помещении модели во внешнее электрическое поле вертикального направления, приведена в единицах электрического поля, умноженного на дипольный момент. [13]

Коэффициент отражения и фазовый сдвиг в зависимости от угла падения. а - s - волна. б - р-волна. п 1 5. п2 1 0. 0g - 90 при в вс и ф - 90 при. [14]

Таким образом, после одного полного отражения разность фаз равна приблизительно 90, что соотн ветствует преобразованию линейной поляризации в круговую. После двух полных отражений результирующая поляризация совпадает с начальной. Этот эффект используется в так называемом ромбе Френеля, который аналогично четвертьволновым пластинкам преобразует линейную поляризацию волны в круговую. [15]

Страницы: 1 2 3