Удельная поляризуемость
Cтраница 1
 |
Схема графического расчета максимальной катодной плотности тока при сопряжении разнородных металлов. [1] |
Удельная поляризуемость ( или удельное поляризационное сопротивление) характеризует среднюю скорость изменения электродного потенциала с увеличением плотности поляризующего тока и может быть представлена как удельное ( на единицу поверхности соприкосновения металла с коррозионной средой) электрическое сопротивление, обусловленное явлениями электрохимической поляризации. [2]
 |
Зависимость перенапряжения разряда ионов меди на медных монокристаллических катодах от lgK. / - грань 111, 2 - 1100. [3] |
Анализ экспериментальных данных также показывает, что удельная поляризуемость катода ( изменение потенциала с повышением плотности тока на 1 ма / см) вначале процесса осаждения металла значительно выше, чем в ходе процесса. Повышенная скорость роста перенапряжения в начале процесса кристаллизации вызвана затруднениями при образовании новой фазы. [4]
Это соотношение связывает двойное лучепреломление с разностью между удельными поляризуемостями, причем п - среднее значение показателя преломления образца. Анизотропия поляризуемости связана с анизотропным распределением структурных элементов, которые сами по себе анизотропны. Изолированная молекула, как правило, анизотропна, и ей могут быть приписаны поляризуемости bi и bz, соответствующие направлениям вдоль оси молекулы и перпендикулярному ей. Предполагается, что молекула обладает цилиндрической симметрией. [5]
Следовательно, графически дифференцируя кривую АГГА, получаем искомую зависимость удельной поляризуемости от плотности поляризующего тока. [6]
При аналитическом расчете вместо поляризационных кривых могут быть заданы стационарные потенциалы и значения удельной поляризуемости при линейной или кусочно-линейной аппроксимации поляризационной кривой ( см. разд. [7]
 |
Зависимость перенапряжения разряда ионов меди на медных монокристаллических катодах от lgK. / - грань 111, 2 - 1100. [8] |
Последующая кристаллизация осадка происходит на свежеосажденной активной поверхности и поэтому характеризуется меньшей величиной удельной поляризуемости. Повышение плотности тока выше 70 ма / см приводит к новому увеличению значений удельной поляризуемости, обусловленному проявлением диффузион-ных затруднений в подаче разряжающихся ионов к электрод-ной поверхности. [9]
Лф - IiRnifSt - изменение потенциала коррозии под действием поляризующего тока; Rnt - удельная поляризуемость металла, зависящая от плотности поляризующего тока /; Rpi - сопротивление растеканию тока; r ki и ты - - функции влияния, численно равные потенциалу, который возникает на отрезке с номером под действием единичного тока, соответственно стекающего с отрезка с номером k и его зеркального отражения относительно поверхности земли. [10]
Основные электрохимические параметры, определяемые с помощью поляризационных кривых, - стационарный электродный потенциал и удельная поляризуемость металлов. [11]
 |
Зависимость перенапряжения разряда ионов меди на медных монокристаллических катодах от lgK. / - грань 111, 2 - 1100. [12] |
Последующая кристаллизация осадка происходит на свежеосажденной активной поверхности и поэтому характеризуется меньшей величиной удельной поляризуемости. Повышение плотности тока выше 70 ма / см приводит к новому увеличению значений удельной поляризуемости, обусловленному проявлением диффузион-ных затруднений в подаче разряжающихся ионов к электрод-ной поверхности. [13]
При исследовании оптических свойств тонких жидких пленок исходят из допущения о приложимости-к ним феноменологических законов, справедливых для макроскопических тел. Толщина черной пленки составляет не более двух длин полностью вытянутых молекул ПАВ, из которых она образована, и, естественно, что для такой системы могут наблюдаться отклонения от макроскопических законов. В общем случае для определения оптических параметров таких ультратонких пленок необходимо исходить из микроскопических представлений, и проблема в конечном счете должна сводиться к установлению связи между удельной поляризуемостью такого тонкого слоя как целого и средней поляризуемостью образующих его частиц. Решение этой задачи требует конкретных модельных представлений о структуре черной пленки и не может быть выполнено в общем виде. [14]
Страницы: 1