Поляры

Cтраница 2

Зависимость коэффициентов подъемной силы ( с0 и лобового сопротивления ( с от угла атаки а. Для облегчения отсчета на оси ординат поставлены числа, в сто раз большие действительных значений са и cw.| Плавное обтекание крыла. [16]

Около отдельных точек поляры надписываются соответствующие значения угла атаки. [17]

С помощью ударной поляры легко определить ля каждого значения угла отклонения потока 9 величину скорости и2 за скачком и угол 3, составляемый линией скачка с направлением набегающего потока. [18]

Из диаграммы ударной поляры сразу можно вывести важное заключение, что угол отклонения х потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения Хтах, соответствующего луч, проведенному из точки О касательно к кривой, / max является, конечно, функцией числа MI v / c мы не приводим ее здесь ввиду ее громоздкости. При MI 1 имеем Хтах 0, а при возрастании MI угол / max монотонно растет и при MI - оо стремится к конечному пределу. Легко рассмотреть оба предельных случая. [19]

Ударная поляра. [20]

Каждая точка ударной поляры дает величину скорости за скачком, поворачивающим поток на угол х, равный полярному углу этой точки. [21]

Обтекание плас. [22]

Из уравнения ударной поляры получаются два угла косого скачка, сильного и слабого. На практике всегда реализуется слабый скачок. Однако, если каким-либо способом задать повышенное давление в области вниз по потоку, может реализоваться сильный скачок. [23]

Аналогично уравнению ударной поляры, связывающей значения компонент скорости и и v с одной стороны скачка при известном состоянии газа с другой его стороны, получим связь между давлением р и углом 6 поворота потока в скачке. [24]

Высказанное выше определение поляры как гиперплоскости, которая дана для точки V ( и, Кл i) уравнением ( 5), связано с некоторой системой проективных координат. U относительно данной гиперповерхности второго порядка не зависит от выбора системы проективных координат. [25]

Спектр обтекания крыла. [26]

У различных самолетов поляры разные. [27]

Из диаграммы ударной поляры сразу можно вывести важное заключение, что угол отклонения х потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения х ах, соответствующего луч, проведенному из точки О касательно к кривой. Хтах является, конечно, функцией числа MI v / c мы не приводим ее здесь ввиду ее громоздкости. При MI 1 имеем Хтах - 0, а при возрастании М3 угол Хтах монотонно растет и при Mj - oo стремится к конечному пределу. Легко рассмотреть оба предельных случая. [28]

Из диаграммы ударной поляры сразу можно вывести важное заключение, что угол отклонения х потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения Хтах, соответствующего лучу, проведенному из точки О касательно к кривой. Хтах является, конечно, функцией числа MI v fc мы не приводим ее здесь ввиду ее громоздкости. При MI 1 имеем Хтах - 0, а при возрастании MI угол Хтах монотонно растет и при MI - оо стремится к конечному пределу. Легко рассмотреть оба предельных случая. [29]

Следовательно, пучок поляр прогк-пизен соответственному ряду полюсов. [30]

Страницы: 1 2 3 4