Cтраница 2
Оба этих предельных случая представляют собой абстракцию, удобную для практических расчетов и для теоретического решения задачи, но отражающую реальную действительность лишь с большим или меньшим приближением. В газовом разряде имеется ряд случаев и областей разряда, где это приближение достаточно не только для практических целей, но и для понимания основных закономерностей наблюдаемых явлений. Так, например, катодные части тлеющего разряда могут рассматриваться в первом приближении как относящиеся к первому из вышеуказанных случаев. Явления в плазме газового разряда хорошо расшифровываются с точки зрения второго случая. Однако при уточнении теории газового разряда необходимо считаться одновременно и с направленным и с беспорядочным движением электронов. Понятно также, что ряд переходных областей и режимов разряда не находит удовлетворительной трактовки при отнесении их ни к первому, ни ко второму случаю. Поэтому, говоря о характере движения электронов в газе, необходимо иметь в виду и третий случай. [16]
В то же время дифференциация ландшафтной оболочки обусловлена эндогенными факторами, и в первую очередь тектоническими ( и неотектоническими), геоморфологическими и литолого-петрографическими. Эти классификационные категории основаны на генетическом и историко-геологическом принципах, хорошо группируются в неполные природные комплексы и с учетом зональных особенностей дают ключ к пониманию основных закономерностей распределения внутреннего и внешнего строения природно-территориальных комплексов и взаимосвязей их компонентов. [17]
Это связано с двумя обстоятельствами. Во-первых, i / ри разработке математической модели физического явления для понимания основных закономерностей явления и выяснения относительной роли отдельных эффектов исходную задачу часто приходится упрощать для того, чтобы можно было получить решение в легко анализируемой аналитической форме. Во-вторых, при решении сложных задач на ЭВМ удобно использовать упрощенные задачи для выбора надежных и экономичных вычислительных алгоритмов. Очень редко при этом можно ограничиться задачами, приводящими к элементарным функциям. Кроме того, знание специальных функций необходимо для понимания многих важных вопросов теоретической и математической физики. [18]
Вуд и Кирквуд [73], используя двумерную модель волны со структурой, аналогичной структуре детонационной волны ЗНД, теоретически изучали влияние диаметра заряда на скорость детонации. Однако проведение фундаментальных теоретических исследований детонации в твердых телах и жидкостях сопряжено с трудностями, которые обусловлены наличием фазовых превращений и чрезвычайно высоких давлений. Например, расчет скорости детонационных волн Чепмена - Жуге при помощи методов, описанных в главе 2, оказывается невозможным, поскольку уравнение состояния системы при столь высоких давлениях неизвестно. В настоящее время уровень понимания основных закономерностей распространения детонации в твердых телах и жидкостях значительно отличается от уровня, который достигнут при исследовании детонации в газах. [19]
При растяжении соли в воде растворяется ее поверхность. Растворение поверхности влечет за собой удаление поверхностных трещин, на которых возникают перенапряжения, ведущие к разрыву. Удалив эти трещины растворением, мы можем нагрузить кристалл до напряжений, превышающих его хрупкую прочность, и довести их до значений, соответствующих пределу упругости. Как только будут достигнуты напряжения, соответствующие пределу упругости, наступает пластическая деформация, сопутствуемая большим удлинением и упрочнением. Растворение ведет к повышению величины хрупкой прочности при данной температуре до значения, соответствующего величине предела упругости при этой же температуре. Однако данных представлений недостаточно для понимания основных закономерностей этого явления. [20]