Cтраница 2
Двойственный - волновой и корпускулярный - характер явлений ранее всего был открыт для света. Электромагнитная теория света, рассматривая свет как электромагнитные колебания ( волны) и пользуясь понятиями длины волны и частоты колебаний, успешно объясняла различные явления, связанные с прохождением света через вещества, - преломление света, дифракцию, интерференцию и др. Но она не могла объяснить явлений поглощения и излучения света. [16]
Возникнув около проводника антенны, электромагнитное поле начинает перемещаться в пространстве во все стороны в радиальных направлениях ( отсюда и название радио), с большой скоростью, приблизительно равной 300 000 км / сек. Для распространяющихся в пространстве электромагнитных колебаний применимо понятие длины волны, под которым подразумевается кратчайшее расстояние между двумя точками пространства с одинаковой фазой колебаний. [17]
Следует отметить, что хотя Гюйгенс говорил о световых волнах, он не вкладывал в это понятие того содержания, которое оно получило позже и которое мы принимаем и теперь. Он говорил, что свет распространяется сферическими поверхностями, и добавлял: Я называю эти поверхности волнами по сходству с волнами, которые можно наблюдать на воде, в которую брошен камень. В соответствии с этим он нигде не пользуется понятием длины волны и полагает, что свет распространяется прямолинейно, сколь бы малым ни было отверстие, через которое он проходит, ибо отверстие это всегда достаточно велико, чтобы заключить большое количество непостижимо малых частиц эфирной материи. Точно так же он не упоминает в своем трактате о кольцах Ньютона - явлении, в котором сам Ньютон усматривал доказательство периодичности световых процессов. [18]
Результирующая волновая функция г з практически отлична от нуля в некотором интервале Ах. Однако при такой пространственной локализации волны начинают терять определенность понятия длины волны К, а значит, и импульса р частицы, связанной с волной. [19]
Результирующая волновая функция я); практически отлична от нуля в некотором интервале Ах. Однако при такой пространственной локализации волны начинают терять определенность понятия длины волны Я, а значит, и импульса р частицы, связанной с волной. [20]
Для получения интенсивностей дифрагированных пучков какого-либо излучения воспользуемся удобным и общепринятым понятием волновой функции. Ни для одного из электромагнитных излучений или пучков частиц, которые мы будем рассматривать, наблюдать какое бы то ни было осциллирующее волновое движение невозможно. По аналогии с волнами в воде или в струне можно представить себе волновую функцию с учетом понятий длины волны Я, волнового вектора k ( который дает направление распространения и имеет величину 2яЛ) частоты v или угловой частоты со в радианах на секунду, фазовой скорости волны v и групповой скорости. [21]
Ле Меоте [357] отметил, что параметр Урселла является не вполне безукоризненным средством описания различных режимов. Он соглашается, что если UCl, то приложима линейная теория волн малой амплитуды. Однако для очень длинных волн на мелкой воде ( паводки, бор, цунами у берега) величина U ( предполагая, что U 1) зависит от интерпретации придаваемой длине волны К. Для очень длинных волн понятие длины волны теряет смысл, так как длина уединенной волны есть оо, а кривизна потока под гребнем такая же, как у кноидальной волны, для которой может быть определена конечная длина волны. Относительная амплитуда r / D является, следовательно, более приемлемой, чем величина U, для оценки важности нелинейных членов. [22]
Впервые интерференцию в диффузном свете наблюдал Ньютон [177] в своих опытах с вогнутым зеркалом. Ньютон наблюдал кольца, центр которых совпадал с центром кривизны зеркала. Ньютон ввел понятие length of fit1), которое соответствует понятию длины волны света, вывел формулу для отношения диаметров соседних колец, указал порядок чередования цветов, а также выразил диаметр колец через радиус кривизны отражающей поверхности и толщину стекла. [23]
Согласно принципу Гюйгенса, каждую точку, в которую пришла волна от источника, можно принять за центр вторичных волн, распространяющихся во все стороны. Результирующая волна рассматривается как наложение вторичных волн. Гюйгенс считал, что отдельные вторичные волны не обладают периодичностью, что они очень слабы и заметное действие производят только на их огибающей. Построения Гюйгенса наглядно объясняют законы прямолинейного распространения, отражения и преломления света. Но в этих построениях не используется понятие длины волны, поэтому они не позволяют определить условия применимости упомянутых заколов. [24]
До сих пор рассматривались напряжения и токи в отдельных точках линии передачи; были получены зависимости между этими напряжениями и токами через время запаздывания или время пробега между двумя точками линии. Поэтому, хотя в некоторых местах изложения подразумевались бегущие волны, напряжения и токи не были выражены в виде непрерывных функций времени и расстояния. Для нашей цели расстояние может быть произвольным, и можно положить без ущерба для общности, что скорость волны равна единице. Поэтому положительную волну v ( t, х) можно записать в виде v ( t - х), а отрицательную волну v - ( t, x) в виде v - ( t - - х), где х - расстояние по линии, измеренное вправо от некоторой заданной начальной точки. При увеличении частоты длина волны уменьшается обратно пропорционально частоте. Понятие длины волны позволяет описать согласующий трансформатор не временем запаздывания, а его длиной. При наименьшей частоте, указанной в уравнении ( 481), длина согласующего трансформатора равна четверти длины волны. При данной частоте трансформатор будет согласовывать две линии, если его длина равна нечетному кратному от четверти длины волны. [25]