Cтраница 1
Понятие присоединенной массы удобно и наглядно лишь в случае неподвижной втулки и колеблющейся цапфы или, наоборот, колеблющейся втулки и неподвижной цапфы. [1]
Более тонким будет применение понятия присоединенной массы, в случае когда жидкость, в которую погружена невесомая сфера, внезапно получает ускорение а. Чему равно ускорение а сферы относительно наблюдателя, находящегося вне жидкости. [2]
На самом деле физическая трактовка понятия присоединенной массы совсем иная. Пока же будем понимать это название условно, определяя присоединенную массу как такую массу жидкости, которая, двигаясь с той же скоростью, что и тело, имела бы ту же самую кинетическую энергию, которую фактически имеет в данный момент окружающая тело жидкая среда. [3]
Имея в виду особенно большое прикладное значение понятия присоединенной массы для тел вращения ( дирижабельные и торпедные формы), выведем общие формулы присоединенных масс для продольного относительно оси симметрии и поперечного по отношению к ней движения тела вращения. [4]
Имея в виду особенно большое прикладное значение понятия присоединенной массы для тел вращения дирижабельные и торпедные формы), выведем общие формулы присоединенных масс для продольного относительно оси симметрии и поперечного по отношению к ней движения тела вращения. [5]
Имея в виду особенно большое прикладное значение понятия присоединенной массы для тел вращения ( дирижабельные и торпедные формы), выведем общие формулы присоединенных масс для продольного относительно осп симметрии и поперечного по отношению к ней движения тела вращения. [6]
Наконец, имеется замечательный результат, выявляющий связь понятия присоединенной массы с теорией струй, рассмотренной в гл. Как впервые доказал Рябушинский, в семействе границ, охватывающих один и тот же объем ( или, в случае плоских течений, - одну и ту же площадь), экстремальное значение присоединенной массы дают свободные границы. Относительно вывода и применений этой теоремы мы отсылаем читателя к [17], стр. [7]
Несмотря на то, что величина mfv2 / 2 не выражает полной кинетической энергии кавитационного течения ( которая равна бесконечности), понятие присоединенной массы кавитационного течения ( с некоторой осторожностью15)) можно использовать для объяснения экспериментально наблюдаемой зависимости величины коэффициента сопротивления CD шара при изменении параметра о, равного отношению плотности шара к плотности жидкости. [8]
Этот результат, по-видимому, надежен с погрешностью 10 %, хотя экспериментальные наблюдения требуют некоторых поправок. Например, если понятие присоединенной массы применимо к кавитацнонному движению ( см. гл. XI, п, 6), то лобовое сопротивление D должно изменяться с изменением ускорения а, согласно формуле D ma ( l ak), где m - масса снаряда, а - отношение плотности жидкости к плотности снаряда и k k ( Q) - коэффициент присоединенной массы, зависящей от формы снаряда [ 7, гл. [9]
Величина 3 в этой формуле называется присоединенным моментом инерции для данного тела при вращении относительно данной оси. Это понятие вполне аналогично понятию присоединенной массы для случая поступательного движения. [10]
Таким образом, исследуемая сложная акустическая система приводится к эквивалентному сопротивлению, которое должно быть помещено в сечении перегородки. Вводимое здесь понятие эквивалентного сопротивления является обобщением понятия присоединенной массы, предложенного Релеем. [11]
В этом случае динамику ускоренного движения определяет в основном присоединенная масса. Ясно, что качественно такая ситуация складывается при росте парового пузырька: инерционное сопротивление расталкиваемой жидкости может быть объяснено с использованием понятия присоединенной массы. [12]