Cтраница 1
Понятие мод для открытого резонатора вводится так же, как и для о бъемного резонатора. Однако в открытом резонаторе отсутствие боковых стенок приводит к тому, что появляются дополнительные потери, поскольку часть излучения, отраженного от одного из зеркал, может пройти мимо второго зеркала и выйти из резонатора. Эти потери, называемые дифракционными, существенно отличаются для разных мод открытого резонатора. Относительно малыми дифракционными потерями обладает лишь небольшое количество мод, поле которых концентрируется вблизи оси резонатора. Именно эти моды и возбуждаются в лазере. [1]
Использованное в предыдущих разделах понятие моды является не совсем строгим, так как требование сохранения в процессе распространения формы амплитудно-фазового профиля не сочеталось с требованием неизменности поперечных размеров светового поля. Тем не менее, в некоторых оптических системах и средах возможно распространение волновых пучков, удовлетворяющих одновременно двум сформулированным выше требованиям. Такие волновые пучки представляют собой истинные моды с точки зрения их корректного определения. Если световое поле в оптической системе пред ставимо в виде такого рода мод, то говорят о возможности волноводного распространения излучения. [2]
Классическая картина основана на понятии релаксационных мод для одной цепи. [3]
В основу модовой теории трехмерных голограмм положено понятие мод голограммы - световых полей, возникающих при падении света на голограмму и определяемых ее голограммной структурой, а также характером падающей на голограмму восстанавливающей волны. [4]
Если в выборке многие элементы повторяются, то используют понятие моды - элемента с наибольшим числом повторений. [5]
Хотя средняя, медиана и мода по-разному определяются и отвечают на разные вопросы, но это не значит, что они независимы друг от друга и могут резко отличаться по величине в качественно однородной совокупности. Пирсон, впервые введший понятие моды, установил, что в большинстве асимметричных распределений расстояние от медианы до средней арифметической приблизительно равно половине расстояния от медианы до моды. Степень различия между ними зависит от характера взаимосвязей между основными, внутренними и внешними случайными причинами. В тех случаях, когда эти взаимосвязи приводят, как показано в гл. [6]
Представления, аналогичные выражениям (4.7.9) и (4.7.38) для взаимной спектральной плотности стационарного поля, могут быть введены и для взаимной спектральной плотности стационарного источника. Аналоги этих двух формул, которые мы получим в данном разделе, приводят нас к понятию нормальных мод колебаний частично когерентного источника, которое позволяет рассматривать поля, излучаемые такими источниками, оперируя понятием когерентных мод. [7]
Для понимания нелинейных явлений в волоконных световодах необходимо рассмотреть теорию распространения электромагнитных волн в нелинейной среде с дисперсией. Максвелла и основные понятия, такие, как линейная и нелинейная индуцированная поляризация и диэлектрическая проницаемость, зависящая от частоты. Понятие мод волоконного световода вводится в разд. Особое внимание уделено методу расщепления по физическим факторам с использованием быстрого преобразования Фурье на дисперсионном шаге ( SSFM): он отличается большей скоростью счета по сравнению с большинством разностных схем. [8]
В настоящее время наиболее распространенным источником когерентного излучения является лазер. Как правило, лазер генерирует излучение в виде слабо расходящегося волнового пучка, размеры которого в поперечной плоскости велики по сравнению с длиной волны. Настоящая глава посвящена анализу процессов формирования и распространения узконаправленных пучков лазерного излучения. Центральным понятием излагаемой теории является понятие моды - такого волнового пучка, который сохраняет в процессе распространения форму распределения амплитуды и фазы световых колебаний в поперечном сечении. [9]
Ось резонатора 00 определяет направление распространения лазерного излучения. Возникший в активной среде каскад фотонов внутри резонатора многократно проходит через массу возбужденных атомов, образуя направленное вдоль оси мощное излучение. Именно вдоль этого направления выполняется условие генерации. Это излучение, кроме того, будет иметь высокую степень монохроматичности, так как оптический резонатор задерживает излучение внутри себя и тем самым как бы увеличивает время жизни излучателя, а следовательно и время когерентности. Распределение амплитуд и фаз на поверхности зеркал не является однородным. Для описания структуры светового поля вводят понятие моды. [10]