Cтраница 2
Основное направление этих исследований, начатых несколько лет тому назад, - экспериментальное изучение теплопроводности, теплоемкости и электропроводности твердых и жидких металлов в области температур выше 1000 К. Принципиальная значимость изучения указанных свойств при высоких температурах связана не только с расширением диапазона состояний и объектов, охватываемых исследованием, но и с возможностью выявления роли ряда специфических факторов, наиболее отчетливо проявляющих себя именно в этой области. К числу таковых могут быть отнесены, в частности, электронная теплоемкость, вклад энгармонизма тепловых колебаний в теплоемкость, роль вакансий в теплоемкости и теплопроводности и др. Особое значение имеют исследования тепловых свойств жидких металлов, представляющие существенный интерес в связи с проблемой природы жидкого состояния вещества. [16]
Кажется правдоподобным [10], что при наличии специфических условий в определенных областях периферии отдельное мшистое волокно возбуждается на максимальной частоте. Мшистое волокно, относящееся к некоторому суставу, возбуждается, как правило, на максимальной частоте лишь тогда, когда этот сустав находится в определенном диапазоне состояний. [17]
Трудности построения и практического использования замкнутых моделей процесса стимулируют поиск эмпирических формально-кинетических зависимостей, пригодных для расчета процессов инициирования и детонации в широком диапазоне условий. Функциональный вид эмпирических формально-кинетических соотношений выбирается на основе самых общих и упрощенных представлений о механизме явления, а входящие в них макрокинетические характеристики материала находятся эмпирическим путем. Естественно, диапазон применимости эмпирических соотношений, вообще говоря, ограничен диапазоном состояний, имевших место в экспериментах. [18]
Весь диапазон газовых состояний НТП можно формально разделить на область стабильных и метастабильных состояний. В стабильную часть этого диапазона входит достаточно широкий круг состояний, начиная от полностью ионизованной плазмы ядер и электронов, и вплоть до состояния нейтральной смеси атомов и молекул, включая границу этого диапазона - состояние насыщенных паров фазового перехода газ - конденсированное состояние. К этому диапазону состояний примыкает область метастабильного ( переохлажденного) пара, формально ограниченного спинодалью перехода газ - конденсированное состояние. [19]
Наличие двух знаков в этой формуле имеет следующий смысл. Если перепад давления между нижним и верхним сечениями настолько велик, что жидкость начинает двигаться вверх, то перепад давления должен преодолевать не только вес жидкости, но и сопротивление трения; в этом случае оормула (2.10) верна со знаком плюс. Если же перепад давления едва достаточен для того, чтобы воспрепятствовать движению столба жидкости вниз под действием собственного веса, то и перепад давления, и сопротивление трения действуют в одну сторону, ив формуле (2.10) должен стоять минус. Между этими двумя состояниями предельного равновесия находится диапазон состояний безразличного равновесия. Эта ситуация типична для всех случаев равновесия вязкопластической жидкости - в том числе и тех, которые не поддаются сколько-нибудь точному расчету. [20]