Cтраница 1
Понятия энтропии и информации являются удобными обобщенными характеристиками при описании сложных систем автоматического управления. [1]
Кульбака-Лайблера) понятия энтропии, и некоторые другие. Показано, что данные результаты представляют собой научные заблуждения. [2]
Очевидно, понятия энтропии связи и изменение энтропии при диссоциации должны совпадать. Однако различие в полученных двух величинах довольно велико. Объясняется это тем, что значение 28 48 кал / моль-град относится к интервалу температур 1000 - 3000 К, а значение 22 25 - к температуре 298 К. Энтропии связи значительно сильнее зависят от температуры по сравнению с энергиями связи. [3]
Несмотря на свою ограниченность, понятия энтропии и количества информации в определенной области оказываются весьма плодотворными, как это вкратце показано ниже. [4]
В опубликованной ранее работе2) были введены понятия энтропии и избыточности языка. Энтропия есть статистический параметр, который измеряет в известном смысле среднее количество информации, приходящейся на одну букву языкового текста. Если данный язык перевести на язык двоичных знаков ( 0 или 1) наиболее эффективным образом, то энтропия Н равна среднему числу двоичных знаков ( бит), приходящихся на одну букву исходного языка. [5]
Анализ утверждений 1 - 6 показывает, что понятия энтропии и вероятности состояния должны быть тесно связаны между собой. [6]
После введения ( посредством рассмотрения системы пружина-резервуар тепла) понятия энтропии отмечаются ее свойства. Кроме того, энтропия является экстенсивным свойством, обладающим аддитивностью... В любом необратимом процессе общая энтропия всех участвующих в нем систем повышается. [7]
Все дальнейшие рассуждения мы будем вести на основе взаимосвязи принципа эволюции, идея которого, как это упоминалось выше, связана с именем Карно, и понятия энтропии Клаузиуса. Следовательно, согласно объединенному принципу Карно-Клаузиуса можно считать, что закон эволюции может характеризоваться энтропией. Другими словами, энтропия замкнутой системы, каковой является коррозионная пара, всегда только увеличивается. В настоящее время энтропию представляют как абсолютное значение логарифма вероятности. Однако наличие связи между энтропией и информацией, установленной более полвека назад Стиллардом, на первый взгляд еще более удивительно. [8]
Точные понятия энтропии и информации, появившиеся в конце 40 - х годов и утвердившиеся вначале в прикладных областяях, а именно в теории связи ( К. [9]
Однако без понятия энтропии изложение становится гораздо менее ясным и доступным. [10]
Энтропию можно рассматривать как меру перехода энергии в том или ином процессе в такую форму, из которой она не может самопроизвольно переходить в другие формы. Таким образом, понятия энтропии и связанной энергии близки между собой. [11]
По этой причине третьим началом термодинамики часто называют принцип недостижимости О К. Именно так сформулировал это начало Нернст, который не любил понятия энтропии и не употреблял его. [12]
Именно стремление как можно быстрее пройти первоначальные этапы и перейти к конкретным задачам диктовало в значительной мере методы введения основных понятий. Так, например, в разделе, посвященном феноменологической термодинамике, понятия энтропии и температуры вводятся совместно уже в первых параграфах, и в дальнейшем широкое использование якобианов позволяет дать единый способ решения широкого круга простейших задач, относящихся к любым моновариантным ( а в дальнейшем и поливариантным) термодинамическим системам. Те же соображения побудили нас начать изложение основ статистической физики с метода ящиков и ячеек, пригодного только для идеальных газов, поскольку этот метод позволяет просто решать довольно широкий класс задач. В дальнейшем излагается, конечно, и более общий метод ансамблей Гиббса. [13]
Как уже было упомянуто выше, термодинамическая аксиоматика, начатая Каратеодори, получила свое дальнейшее развитие в работах Т. А. Афа-насьевой - Эренфест. Главная идея исследований Т. А. Афанасьевой-Эрен - фест заключается в том, что поскольку формально понятия энтропии и абсолютной температуры могут быть установлены из рассмотрения одних только квазистатических ( равновесных) процессов, то обоснование термодинамики следует расчленить на две логически независимые части: обоснование термодинамики квазистатических процессов и термодинамики нестатических процессов. [14]
В ряде работ ( см. [3]) сделана попытка использовать общую теорию движения для получения кинетических уравнений, описывающих неравновесную систему. Заметим, что макроскопическую теорию необратимых процессов можно строить, либо отказавшись вообще от понятия энтропии, либо распространив это понятие на состояния, произвольно далекие от равновесия. [15]