Поправка - высший порядок
Cтраница 1
Поправки высшего порядка: феноменологический гамильтониан. [1]
Для вычисления поправок высшего порядка необходимо знать матричные элементы Н и соответствующие энергии возбуждения. [2]
 |
Двухчастичные, трехчастичные и. четырехчастичные диаграммы, возникающие при вычислении поправок к энергии - в приближениях первых трех порядков. [3] |
Корреляционная энергия определяется в этом случае суммой второй поправки и поправок высшего порядка. [4]
В этом же приближении при вычислении dX / da можно пренебречь изменением температуры, которое вносит поправки высшего порядка малости. [5]
Этот результат показывает, как преобразуется закон изменения температуры поверхности вдоль потока Д - лс1 / 5 при учете поправок высшего порядка точности. В частности, из данных табл. 3.10.1 видно, что при Рг 0 733 и 6 7 теория пограничного слоя завышает местную величину tQ - / с. [6]
Рассматриваемые члены, например, могут иметь смысл числа частиц, модифицированного дополнительными корреляционными функциями, которые приводят к поправкам высшего порядка по плотности плазмы в кинетических коэффициентах. [7]
Влияние изменения направления действия сил на стороны выделенной частицы вследствие ее бесконечно малого поворота за время dt приводит к поправкам высшего порядка малости. То же относится и к влиянию массовых сил и сил инерции. Таким образом, гипотеза III представляется обоснованной. [8]
Выяснив в итоге, что же происходит при использовании уравнений ( 13) и ( 14), мы получаем также и очевидный рецепт для вычисления поправок высшего порядка. [9]
Это выражение для R удовлетворяет, как и (36.19), требованию соответствия с (36.4) в собственной системе отсчета электрона, поскольку три первые составляющие V обращаются в этой системе в нуль; если пренебречь, как это делалось в (36.4), поправками высшего порядка малости, то это выражение будет однозначным. [10]
Неудовлетворительное положение с уравнениями Озеена, связанное с описанием инерционных эффектов, существовало до появления работы Лагерстрома, Коула и особенно Каплуна из Калифорнийского технологического института в середине 50 - х годов. Весьма интересно, что стимулом к такой деятельности послужили проблемы теории ламинарного пограничного слоя при высоких числах Рейнольдса, когда попытки получить поправки высшего порядка к теории Прандтля и тем самым распространить ее на область более низких чисел Рейнольдса оказались безуспешными в связи с отсутствием ясного понимания соотношения между уравнениями Прандтля и полными уравнениями Навье - Стокса. [11]
В последующей работе Ахенбаха и Геррмана [5] теория была уточнена путем учета членов второго порядка в разложении перемещений. Уточненная таким образом теория пригодна для случая малых значений отношения характерных размеров неоднородности деформации и структуры. Поправки высшего порядка обсуждались также в статье Друмхеллера и Бедфорда [24], где использованы усовершенствованные условия на границах раздела фаз и построены более точные дисперсионные кривые. [12]
Если положить заряды частиц равными нулю, то все кулоновские фазы также обратятся в нуль. Формулы (5.58), (5.63), (5.82) и (5.86) для эйкональных приближений Ч а и Ч ар переходят при этом в представления (4.49) и (4.58) для соответствующих слагаемых в случае нейтральных частиц. При этом рекуррентные соотношения (5.49) и ( 5.49) могут служить для вычисления: поправок высшего порядка малости и в системе незаряженных частиц. [13]
Как мы видели в предыдущей главе, существует много способов расчета термодинамических функций; к ним относится и ряд эффективных квазиклассических методов. Рассмотрение будет основано главным образом на изучении двухчастичных вкладов с учетом некоторых поправок высшего порядка. [14]
Страницы: 1