Cтраница 3
Это выражение фактически совпадает с точным квантовомеханиче-ским результатом. Исправленное спектральное распределение (15.86) и распределение, описываемое неисправленным классическим выражением (15.84), сопоставлены на фиг. Очевидно, учет вероятности испускания нейтрино принципиально важен для получения правильной картины распределения фотонов по энергиям. Для обычного тормозного излучения аналогичные поправки менее важны, так как большая часть фотонов обладает энергиями, гораздо меньшими максимально допустимой величины. [31]
Благодаря широкой популярности книги Рэлея эта поправка стала известной повсеместно как поправка Рэлея. Если поправка Рэлея в точности совпадает с аналогичной поправкой Бресса, то поправка Тимошенко имеет принципиальное отличие. Окончательное уравнение, называемое теперь уравнением изгиба Тимошенко, отличается от уравнения Бресса дополнительным множителем q в некоторых членах уравнения. Выбор оптимального значения коэффициента сдвига q позволяет значительно улучшить точность вычислений по сравнению с уравнением Бресса. [32]
В результате умножения па эту величину расчетная кривая приближается к экспериментальным точкам в области разбавленных растворов. Однако при более высоких концентрациях она значительно отходит от экспериментальной кривой. Ван-Риссоль - берг [116] подробно исследовал эту и другие аналогичные поправки. [33]
Коррозия кварцевых капилляров, используемых при измерении проводимости, является, по-видимому, источником значительной ошибки. Рекомендуется [33] калибровать такие капилляры в стандартном водном растворе КС1 до и после каждого отдельного определения проводимости. При расширении стеклянных капилляров измерения могут оказаться ошибочными. Значительно меньший коэффициент расширения кварца позволяет не вводить аналогичной поправки в случае применения кварцевой аппаратуры. [34]
Коррозия кварцевых капилляров, используемых при измерении проводимости, является, по-видимому, источником значительной ошибки. Рекомендуется [33] калибровать такие капилляры в стандартном водном растворе КС. При расширении стеклянных капилляров измерения могут оказаться ошибочными. Значительно меньший коэффициент расширения кварца позволяет не вводить аналогичной поправки в случае применения кварцевой аппаратуры. [35]
Поскольку большая часть адсорбирующихся на электродах частиц представляет собой диполи или ионы, то недостаточно учитывать только размеры частиц. Аналогичная поправка к уравнению Фоль-мера приводит к уравнению ван-дер - Ваальса для двумерного газа. Отсюда следует, что введение члена, пропорционального Г2, эквивалентно изменению второго вириального коэффициента для двумерного газа. Поскольку коэффициент перед Г2 может быть как положительным, так и отрицательным, то с его помощью можно объяснить как отталкивательные, так и притягательные силы взаимодействия. Аналогичную поправку можно ввести в уравнение Гельфанда, Фриша и Лебовица, чтобы получить уравнение с двумя параметрами, с помощью которого, по-видимому, можно будет достаточно полно описать двумерную жидкость в широком интервале ее плотностей. Если адсорбция происходит в двойном слое между двумя проводящими фазами, то, по-видимому, основное значение имеет квадратичный член, так как силы зеркального изображения должны всегда оказывать влияние на межионное взаимодействие. [36]
Какому уровню организации хроматина может соответствовать конфигурация ДНК в составе нуклеоидов. Очевидно, в данном случае можно говорить лишь об условном соответствии, поскольку в процессе лизиса клеток структура хроматина не сохраняется. Сле-дует также учитывать, что нуклеоиды не содержат гистонов и таким образом не сохраняется даже нуклеосомный уровень организации хроматина. Однако факт, что ДНК в продукте лизиса клеток сохраняет суперспиральную конфигурацию, допускает формальный расчет основных ее параметров, которые после введения необходимых поправок можно сравнивать с соответствующими параметрами, характерными для нуклеосомного уровня организации. Такой расчет для вычисления плотности суперспирализации ДНК клеток китайского хомячка показывает, что благодаря переходу от низкой ионной силы и физиологической температуры к фактическим условиям лизиса а увеличивается на - 0 02 [ Hartwig M. Такая же величина 0 ( 0 076) получена для суперспиральной ДНК клеток дрозофилы с учетом аналогичных поправок [ Benyajati Ch. [37]
Во многих работах А. Ф. Капустинского и его учеников определены термодинамические и структурные характеристики гидратированных ионов. Согласно представлениям, сформулированным А. Ф. Капустинским [156], в структуре ионных гидратов, свойственных разбавленным водным растворам, катионы присоединяют к себе четыре пары электронов от координированных с ними молекул воды. В связи с этим размер катиона возрастает на толщину нового электронного слоя, равную, согласно А. Ф. Капустинскому, 0 28 А. Ориентация и действие водных диполей в случае анионов обратны, что приводит к образованию водородных связей аниона с молекулами воды и уменьшению радиуса на толщину электронного слоя. Именно поэтому, согласно А. Ф. Капустинскому, ионные радиусы в водных растворах отличаются от кристаллохимических на один и тот же числовой инкремент, равный 0 28 А дляокатионов и - 0 28 А для анионов. Аналогичная поправка 0 25 А, добавляемая к кристаллографическому радиусу катионов и вычитаемая в случае анионов при вычислении теплот ионной гидратации, предложена в 1952 г. К. П. Мищенко на основании учета асимметрии расположения центров зарядов в ди-польной молекуле воды. [38]
Во многих работах А. Ф. Капустинского и его учеников определены термодинамические и структурные характеристики гидратированных ионов. Согласно представлениям, сформулированным А. Ф. Капустинским [156], в структуре ионных гидратов, свойственных разбавленным водным растворам, катионы присоединяют к себе четыре пары электронов от координированных с ними молекул воды. В связи с этим размер катиона возрастает на толщину ноового электронного слоя, равную, согласно А. Ф. Капустинскому, 0 28 А. Ориентация и действие водных диполей в случае анионов обратны, что приводит к образованию водородных связей аниона с молекулами воды и уменьшению радиуса на толщину электронного слоя. Именно поэтому, согласно А. Ф. Капустинскому, ионные радиусы в водных растворах отличаются от кристаллохимических на один и тот же числовой инкремент, равный 0 28 А для окатионов и - 0 28 А для анионов. Аналогичная поправка 0 25 А, добавляемая к кристаллографическому радиусу катионов и вычитаемая в случае анионов при вычислении теплот ионной гидратации, предложена в 1952 г. К. П. Мищенко на основании учета асимметрии расположения центров зарядов в ди-польной молекуле воды. [39]