Радиационная поправка
Cтраница 2
Но для этого процесса радиационные поправки меняют асимптотику. [16]
Рассмотренные в этом параграфе радиационные поправки к закону Кулона простираются, как мы видели, в области расстояний г / те. Мы можем теперь добавить, что полученные формулы недостаточны на расстояниях г 1 / га ( или l / m), где становятся существенными также и эффекты поляризации вакуума других частиц. [17]
Но для этого процесса радиационные поправки меняют асимптотику. [18]
Действительно такие петли представляют собой радиационные поправки к диагональному элементу S-матрицы для перехода вакуум - вакуум. Но согласно ( 103 6) сумма всех этих петель ( вместе с единицей нулевого приближения) дает лишь несущественный фазовый множитель, который не может отразиться ни на каких физических результатах. [19]
Поэтому при экспериментальной проверке радиационных поправок, вычисляемых обычно для различных процессов и сильно зависящих от инфракрасной катастрофы, следует учитывать присутствие среды. [20]
Следует также ожидать, что радиационные поправки к любым процессам за счет слабых взаимодействий будут расти подобным образом. [21]
В то же время учет радиационных поправок высших порядков приводит к тому, что не только S, но и высшие Sn ( n 2) зависят лишь от перенормированных масс и констант связи. Поэтому оказывается возможным связать перенормированные параметры с измеряемыми на опыте величинами и считать их физическими массами и зарядами. [22]
 |
Представление 3 - и 4-хвостных функций Грина через 2-хвостную функцию Грина Д и сильносвязные вертексы, отмеченные двойной штриховкой. Квадратом Q обозначен обратный пропагатор Д 1. [23] |
Выражение ( 10) учитывает все радиационные поправки, соответствующие связным диаграммам Фейнмана, и в пределе выключения взаимодействия переходит в функцию Грина свободных полей. [24]
Это означает, в частности, пренебрежение радиационными поправками, которые изменяют фотонную функцию Грина в вакууме за счет виртуального рождения электронно-позитронных пар. [25]
Таким образом, в полной аналогии с электродинамикой радиационные поправки к продольной части функции Грина отсутствуют. Соответствующие тождества для трех-и четырехточечных функций выглядят значительно сложнее, чем в электродинамике, поскольку в них нетривиальным образом участвуют функции Грина фиктивных частиц. [26]
Наиболее интересным проявлением нелинейности уравнений Максвелла с учетом радиационных поправок является расщепление фотона на два фотона во внешнем магнитном поле ( S. L. Adler, J. N. Bahcall, С. [27]
Что касается вероятности dwu, то необходимость учета радиационных поправок в ней зависит от cjmax; предел о; - 0 отвечает классическому случаю, в котором радиационные поправки исчезают; поэтому выбором достаточно малого cjmax можно всегда сделать их малыми. [28]
Наиболее интересным проявлением нелинейности уравнений Максвелла с учетом радиационных поправок является расщепление фотона на два фотона во внешнем магнитном поле ( S. L. Adler, J. N. Bahcall, С. [29]
 |
Эффект Ааронова - Бома на соленоиде ( а и его аналог в компактифицированной полевой теории ( б. [30] |
Страницы: 1 2 3 4