Главная поправка

Cтраница 1

Главная поправка в учении о нефтематеринских породах была сделана на настоящей конференции в докладе В. В. Вебера о процессе нефтеобразования в морских четвертичных отложениях, именно о роли в этом процессе песчано-алевритовых и известковых отложений. Эта сторона доклада не менее важна, чем доказательство самого процесса современного перманентного нефтеобразования и стирает грань между нефтематеринскими и нефтесодержащими породами по их литологическому составу, дает основу для признания единства этих двух искусственно разорванных в прежних представлениях свойств. [1]

Вот наша первая и главная поправка к постановке вопроса о большинстве мелкобуржуазными демократами, социалистами луиблановского типа, эсерами и меньшевиками: чего стоит на деле большинство, когда большинство само по себе есть лишь момент формальный, а материально, в действительности, это большинство есть большинство партий, проводящих в жизнь обман этого большинства буржуазией. [2]

Величина а определяет, как показывает формула (9.48), главную поправку к законам подобия ( см. § 1 гя. [3]

При достаточной разреженности газа, следовательно, Fdjl является главной поправкой к / ид. [4]

Им же была показана необходимость учета этого члена в законах сохранения энергии и импульса, включающих главные поправки по плотности к неравновесным термодинамическим величинам. [5]

Зонная структура беспримесного. [6]

Оценка концентрации по формуле (7.16) показывает, что эффект Френкеля должен наблюдаться при полях 102 - 103 В / см. На опыте же было установлено, что поле составляет 5 - 103 - 5 - 104 В / см. Такое расхождение было устранено введением в теорию Френкеля ряда поправок. Главная поправка заключается в том, что ход потенциала вблизи примесного атома экранирован электронами. [7]

Можно ожидать, что будут существенны поправки к (4.26) на то, что пион рассеивается на связанных, а не на свободных нуклонах. На самом деле главная поправка на связь к слагаемому однократного рассеяния является величиной второго порядка по длинам яК - рассеяния, так же как и член с двукратным рассеянием. Одно это слагаемое приводило бы к существенному изменению and - Однако при рассмотрении полной амплитуды этот эффект систематически сокращается с поправкой на связь в члене с двукратным рассеянием. Физическое происхождение этого эффекта легко понять из аналогии с приближением Бора-Оппен - геймера в молекулярной физике. Пион - легкая по сравнению с нуклонами частица. Поэтому он быстро подстраивает свое движение к мгновенному положению двух нуклонов при условии, если они не находятся очень далеко. Следовательно, нуклоны кажутся пиону статическими. [8]

Первый член в выражении для массы квантовой кинк-частицы равен энергии классического статического кинка. Следующий член отвечает главной поправке, связанной с квантовыми флуктуациями. [9]

Хотя они и дают наибольшее приближение к реальности, они все же остаются схемами, и при их применении к-практическим задачам нужно вносить некоторые поправки. Главные поправки связаны с тем, что эти схемы, как и большинство схем, в которых решаются конкретные задачи гидродинамики, не учитывают вязкости. [10]

Это значение получено для гелия при 0 Си атмосферном давлении. Главная поправка, которая должна быть внесена, относится к повышению температуры. [11]

В отличие от гармонической модели, матричный элемент от х не подчиняется правилу отбора п - п 1, и разность энергий АЕ не равна ( п - и) со. Матричный элемент для координаты для переходов между соседними состояниями ангармонического осциллятора не сильно отличается от аналогичного матричного элемента для гармонического осциллятора. Таким образом, главная поправка на ангармоничность колебаний обусловлена зависимостью энергии одноквантового перехода АЕпп х от номера колебательного уровня. [12]

Страницы: 1