Квантовая поправка

Cтраница 3

Второй член в скобках дает квантовую поправку к соответствующим уравнениям состояний классического идеального газа. Для бозе-газа эта поправка отрицательная, а для ферми-газа - положительная. [31]

Во втором члене, описывающем главную квантовую поправку, со отвечает классической частоте устойчивого решения. [32]

В действительности к этому выражению имеются квантовые поправки. [33]

Из полученных формул видно, что квантовая поправка к давлению положительна для частиц, подчиняющихся статистике Ферми - Дирака, где a 1 ( дополнительное отталкивание, связанное с принципом Паули), и отрицательна для частиц, подчиняющихся статистике Бозе - Эйнштейна. [34]

При каких расстояниях а в задаче 3 квантовые поправки не играют роли. [35]

С помощью интеграла пи траекториям ложно вычислить квантовые поправки к массам и к квазиклассической - матрице солитонов. [36]

Практически, квантовые расчеты константы К или квантовые поправки к классическим значениям К1клас необходимы только для адсорбции нескольких легких молекул при низких температурах. Классическая статистическая механика в хорошем приближении описывает большинство систем с физической адсорбцией в области температур, в которой обычно производятся измерения. [37]

Баблоянц [66] отмечает, что существует вторая вращательная квантовая поправка для гетероядерных молекул благодаря взаимодействию между поступательным и вращательным движением. Однако до настоящего времени не было выполнено количественных расчетов, которые могли бы помочь выяснить этот вопрос. [38]

В первом параграфе показано, что аддитивность квантовых поправок и корреляционного вклада в вириальных разложениях является предпосылкой введения эффективных парных потенциалов или псевдопотенциалов. Второй параграф посвящен методическим вопросам введения эффективных парных потенциалов и принципиальному вопросу: разделению связанных состояний и квантовых эффектов в непрерывном спектре с помощью введения модели эффективных парных псевдопотенциалов. Последовательно учтены: кулоновские корреляции, парные квантовые поправки в непрерывном спектре и их перекрытие при росте плотности. Для каждого из трех полученных выражений приведены сравнения с результатами соответствующих расчетов, проведенных методами Монте-Карло или молекулярной динамики. Справедливость окончательных выражений, учитывающих как связанные состояния, так и непрерывный спектр, проверена в пятом параграфе сравнением с различными экспериментальными данными в сильно неидеальной области. [39]

В настоящей работе дан последовательный квантовомеханический вывод квантовых поправок 2-го и 4-го порядка по h из уравнений Хартри-Фока. [40]

Корнер дает также простые приближения для оценки первой квантовой поправки В ( Т) и ( хс по известным критическим значениям температуры и объема. [41]

В КТП этот механизм работает при вычислении первых квантовых поправок к классическому движению системы. Поскольку принцип действия можно интерпретировать как утверждение, что классическая динамика системы есть ее равновесие в пространстве-времени ( вместо потенциала V следует работать с действием S), квантовые флуктуации вокруг классической траектории в первом приближении описываются системой квантованных осцилляторов. [42]

Практически, квантовые расчеты константы / d или квантовые поправки к классическим значениям / Ci, класс необходимы только для адсорбции нескольких легких молекул при ц изких температурах. Классическая статистическая механика в хорошем приближении описывает большинство систем с физической адсорбцией в области достаточно высоких температур, в кото-р. [43]

Температурные зависимости проводи. [44]

Это позволяет считать для них температурозависящую часть проводимости квантовой поправкой. [45]

Страницы: 1 2 3 4