Кинематическая поправка

Cтраница 2

Вещественная часть амплитуды jrd - рассеяния вперед, полученная. [16]

Тя ниже 100 МэВ и вплоть до 1 ГэВ, Наиболее важное предположение состоит в том, что дейтрон состоит из нуклонов, которые рассеивают пионы так же, как свободные нуклоны, за исключением кинематических поправок и поправок на энергию связи. Естественным следствием этой картины является четко видимое проявление пион-нуклонных резонансов в pd - сечении, хотя и уширенных за счет движения нуклонов. [17]

Заметим, что шесть трасс, которые относятся к общей глубинной отражающей точке ( ОГТ) /, располагаются вдоль одной из диагоналей. Построение схем суммирования очень важно для ввода статических и кинематических поправок, а также для контроля за правильностью суммирования трасс. [18]

Кинематические поправки вводятся на основе данных о скорости волн и структурных параметров ( глубина, угол наклона) отражающих границ. Эти данные часто не обладают достаточной точностью, поэтому производится коррекция кинематических поправок. Погрешность определения кинематических поправок обнаруживается по отклонению годографов нормальных времени от прямых линий. [19]

Схема различного расположения смежных звездочек-в цепном контуре ( внутри и снаружи. [21]

Сущность метода состоит в том, что расчет и построение элементов цепной передачи выполняются по оптимальной кинематической схеме. В основу проектирования исходного цепного контура двух - и многозвездных цепных передач положено обязательное условие: центра элементов зацепления цепи совпадают с центрами впадин зубьев каждой пары смежных звездочек в точках касания их делительных окружностей с шаговой линией ведущей ветви, имеющей всегда длину, кратную шагу цепи. Это условие вытекает из: кинематических поправок бш и б2 на задалное межцентровое расстояние Л0 в зависимости от длины If сопрягаемой ветви, всегда кратной шагу цепи; полуразности с0 или полусуммы с2 диаметров делительной окружности каждой пары смежных звездочек цепной передачи простой и сложной. [22]

Источники V - / и приемники 1 - 5 располагаются на профиле симметрично относительно общей глубинной точки ОГТ горизонтальной отражающей границы G. Ось синфазности однократно отраженной волны А от точки ОГТ заметно отличается от оси синфазности многократно-отраженной волны В. Это различие в осях синфазности А и В сохраняется и после введения кинематических поправок. [23]

В случае если источник и приемник колебаний разнесены на некоторое расстояние ( например, для удаленных трасс в методе ОГТ), отраженная волна может иметь точки фокусировки энергии, даже когда центр кривизны отражающей границы не лежит ниже поверхности наблюдения, как, например, на рис. 4.18, в. Следовательно, трассы с большим удалением приемника от источника могут быть осложнены эффектами погребенного фокуса, даже когда на трассах с небольшим удалением этот эффект отсутствует. При суммировании по ОГТ, когда трассы с малым и с большим удалением комбинируются после ввода кинематических поправок, обычно эта ситуация не учитывается. [24]

МЕТОД ОБЩЕЙ ГЛУБИННОЙ ТОЧКИ ( МОГТ) - модификация метода отраженных волн, основанная на использовании системы многократных перекрытий с последующим суммированием ( накапливанием) отражений от общих участков границы при различном расположении источников возбуждения и приемников. Основу метода составляет суммирование отраженных волн по сейсмограммам ОРТ. Главное преимущество МОГТ состоит в возможности усиления однократно отраженных ( полезных) волн на фоне многократных и обменных волн благодаря различиям в их кинематических характеристиках, а также статистическому подавлению случайных помех. Для преобразования совокупности сейсмозаписей во временной разрез в сейсмограмму ОГТ вводят кинематические поправки, обеспечивающие синфазное суммирование импульсов однократных волн. Многократные волны и др. регулярные помехи, отличающиеся от полезных волн эффективной скоростью, в процессе суммирования существенно ослабляются вследствие фазовых сдвигов. [25]

МЕТОД ОБЩЕЙ ГЛУБИННОЙ ТОЧКИ ( МОГТ) - модификация метода отраженных волн, основанная на использовании системы многократных перекрытий с последующим суммированием ( накапливанием) отражений от общих участков границы при различном расположении источников возбуждения и приемников. Основу метода составляет суммирование отраженных волн по сейсмограммам ОГТ. Главное преимущество МОГТ состоит в возможности усиления однократно отраженных ( полезных) волн на фоне многократных и обменных волн благодаря различиям в их кинематических характеристиках, а также статистическому подавлению случайных помех. Для преобразования совокупности сейсмозаписей во временной разрез в сейсмограмму ОГТ вводят кинематические поправки, обеспечивающие синфазное суммирование импульсов однократных волн. Многократные волны и др. регулярные помехи, отличающиеся от полезных волн эффективной скоростью, в процессе суммирования существенно ослабляются вследствие фазовых сдвигов. [26]

На записях отраженных волн головные волны обычно не представляют проблемы. Головные волны от неглубоких границ могут наблюдаться, когда удаление приемников превышает критическое расстояние, а при Vz / V 2 24, как показано на рис. 3.14 и в выражении (3.33), когда критическое расстояние-меньше, чем глубина преломляющей границы. Скачки скорости, такой величины возможны, например, когда карбонаты или. Если применяются длинные расстановки, как в большинстве наблюдений по методу ОГТ, преломляющие границы на глубине 1 или 2 км могут создавать головные волны, регистрируемые на удаленных трассах. Хотя головные волны в противоположность отраженным и дифрагированным обычно образуют прямые короткие оси синфазности ( до ввода кинематических поправок), они часто-не прослеживаются на достаточном количестве трасс, так что по-этому свойству их трудно идентифицировать. [27]

Страницы: 1 2