Cтраница 2
Теория дает методы расчета скоростей реакций в отдельных порах без учета и с учетом перепада давления в реакторе, а также методы расчета скоростей реакций на катализаторах, применяемых в практике каталитического крекинга, синтеза и разложения аммиака, гидрирования. [16]
Мы рассмотрим ниже несколько примеров переноса газа в отдельной поре. [17]
В заключение рассмотрения вопроса о выделении водорода на отдельной поре необходимо сделать замечание о глубине проникновения тока в пору. При этом накладывается ограничение, заключающееся в том, что поляризация определяется только перенапряжением реакции. [18]
Далее мы рассмотрим более точный расчет реакций в отдельной поре. Этот расчет показывает, что существует плавный переход от полностью доступных пор к частично доступным порам, и дает числовую величину, незначительно отличающуюся от предыдущей. [19]
В предыдущем разделе мы рассмотрели скорости реакций в отдельной поре катализатора и вывели уравнения, в которых активность этой поры дана как функция радиуса, длины и собственной константы активности k поры. Предполагалось, что пора имеет идеально гладкие стенки. С практической точки зрения важно определить активность частицы катализатора, которая является клубком пор. [20]
Проведено численное сравнение двух возможных механизмов генерации тока в отдельной поре. Показано, что вкладом механизма поверхностной диффузии в генерацию тока можно пренебречь. [21]
Действительно, снижение поверхностного натяжения способствует передвижению капель в отдельной поре. Но градиенты давления, перемещающие капли, настолько ничтожны, что любое снижение поверхностного натяжейия не сможет вызвать движение ее. И поэтому, если нефть находится в капельном состоянии и размер капли меньше размера пор, то она из пласта не будет вытеснена. [22]
Защемление газа на макроуровне происходит иначе, нежели в отдельных порах. В неоднородном по проницаемости пласте в зоны с низкой проницаемостью проникновение воды происходит медленнее, чем в высокопроницаемые. Образование макрозащемленного газа как раз и связано с различием скоростей течения воды по высоко - и низкопроницаемым зонам. [23]
Следует отличать общий объем пор в осадке от размера каждой отдельной поры. [24]
Рассмотрим, как это сделано С. Ф. Аверьяновым ( 1956), отдельную пору капиллярной каймы, содержащей как жидкую, так и газовую фазу. [25]
При исследовании макрокинетики химических реакций в пористом зерне нерационально рассматривать процесс в отдельной поре. Поры реальной частицы катализатора неодинаковы по размеру и, пересекаясь друг с другом, образуют запутанную сеть; более того, форма свободного объема частицы может напоминать скорее совокупность каверн неправильной формы, чем сеть капилляров. [26]
По своей сущности АГДМ является макроэкспериментом, так как непосредственно течения в отдельных порах при этом не исследуются. Однако данный метод позволяет получить обширную информацию о микроструктуре пористой среды. Такую информацию дает спектральная характеристика шума. В спектральной характеристике шума, генерируемого фильтрационным потоком в пористой среде, отражается игра своеобразного оркестра, состоящего из набора конфигураций пор керна. Таким образом, помимо собственного для данной пористой среды значения критического числа Рейнольдса ( ReK), АГДМ позволяет определить собственное распределение шума по частотам. В этом смысле АГДМ является новым инструментом для изучения внутренней структуры фильтрационных процессов на микроуровне. [27]
Следует отметить, что в отличие от задачи определения скорости реакций в отдельных порах в данном случае размер пор и их форма фактически не учитываются. [28]
Предполагается, что при медленном замораживании вследствие миграции влаги в материале давление в отдельных порах и капиллярах устанавливается одинаковое. При быстром понижении температуры и неравномерном заполнении пор и капилляров водой давления в соседних капиллярах могут быть неодинаковыми, вследствие чего стенки последних будут работать дополнительно на изгиб. [29]
Как отмечалось при обсуждении вопроса о капиллярном давлении, кривизна поверхности раздела фаз в отдельной поре является некоторой функцией угла смачивания, который в свою очередь зависит от смачивающих свойств жидкостей и поверхности породы. Угол смачивания поверхности твердого тела жидкостями, как было показано выше, зависит от поверхностного натяжения на разных границах раздела жидкость - твердое тело, жидкость - жидкость. [30]