Порог - возникновение
Cтраница 3
 |
Схемы двусторонних обращающих зеркал. а - простой сгиб. 6 - крыло бабочки. в - лапки лягушки. г - британская схема. Входные пучки А и В не обязательно должны быть когерентными. [31] |
Для симметричной накачки коэффициенты отражения обеих волн, естественно, одинаковы и в пределе больших yl стремятся к единице. При отличающихся интенсив но стях коэффициент отражения для слабой волны может существенно превысить единицу, так как здесь энергия отраженной волны черпается из более сильной падающей волны. Предельное усиление обращенной волны соответствует отношению интенсивностей падающих волн. С увеличением Д порог возникновения генерации, как уже упоминалось, растет. [32]
Области неустойчивости равновесия для всех до ф О имеют конечную ширину. Однако, как показывают вычисления в следующих порядках, влияние вязкости приводит к их затуханию. Решения, построенные внутри областей неустойчивости, при всех до ф О экспоненциально нарастают. Таким образом, чтобы избежать нефизических, неограниченно возрастающих со временем решений, необходимо положить до - 0 - Наиболее опасной является первая резонансная зона, поскольку, как показано в § 1.1, обусловленный вязкостью порог возникновения резонанса для других зон лежит выше. [33]
Показано, что для широкой области значений параметров Tet Tf, для условий полярной ионосферы ионно-циклотронная мода неустойчива при меньших токах, чем ионно-звуковая. Обе неустойчивости анализируются в одно - и многокомпонентных плазмах. Зависимости критических токов от высоты показывают, что, поскольку они текут через верхнюю ионосферу, токи с плотностью 109 - 1010 эл / с-см 2 при h 200 км будут раскачивать только EIC-волны. Продольные токи протекают по верхней ионосфере в бесстолкнови-тельной, но многокомпонентной плазме, состав которой зависит от высоты. В [336] выяснено, какие моды неустойчивы при минимальных токах для данных высот ( выше F-слоя), причем порог возникновения ионно-циклотронной неустойчивости оказался чувствителен к малым примесям других ионов. В частности, в ( О - Н1) - плазме неустойчивость с cj / / / ( 0) возникает при существенно меньшем пороге, даже если плазма водородная на 9Wo по количеству ионов. [35]
Как показывают результаты исследований, проведенных в Пензенском политехническом институте, у ферритовых преобразователей линейный участок характеристики начинается от входного напряжения 0 2 - 0 4 в. Наиболее существенным их недостатком является сильная зависимость выходной частоты от температуры окружающей среды. Изменение частоты составляет 0 3 % на 1 СС в диапазоне температур 10 - 30 С. Преобразователи напряжения в частоту на пермаллое-вых сердечниках имеют более широкий диапазон преобразования 20 - 200 кгц и меньшую зависимость от температуры, однако порог возникновения линейно управляемой генерации вдвое больше, чем у ферритовых преобразователей. [36]
В фазе повышенного давления диффузия газа происходит из пузырька в раствор. Однако в фазе разрежения площадь поверхности пузырька больше, поэтому в этой фазе внутрь пузырька поступает большее количество газа, чем выходит из него в течение полупериода сжатия. Поэтому на протяжении некоторого числа периодов колебаний размеры пузырьков будут возрастать. В конечном счете пузырьки достигнут резонансных размеров, соответствующих данной частоте ультразвука. Эти размеры определяются формулой (4.31) из разд. При резонансе амплитуда колебаний пузырьков может на несколько порядков превысить амплитуду смещения в падающей волне. Рассмотренный процесс называется стабильной кавитацией и приводит к дегазации жидкости, содержащей растворенный газ. Стабильная кавитация существенно отличается от кавитации другого типа, известной как нестационарная или коллапсирующая кавитация. Возникновение кавитации приводит к изменению физических свойств среды и она может быть причиной неправильного измерения затухания и скорости звука. Поэтому при проведении подобных измерений необходимо выбрать такую методику и такой режим ультразвукового воздействия, которые гарантировали бы отсутствие кавитации. Следует отметить, что пороги возникновения кавитации зависят от амплитуды колебательного давления в звуковой волне, частоты, температуры, внешнего давления, длительности ультразвукового импульса, вязкости среды, а также от концентрации растворенного газа. Более полное и детальное рассмотрение кавитационных явлений проводится в гл. [37]
Страницы: 1 2 3