Поршнеобразование

Cтраница 2

Зависимость диаметра пузыря от высоты слоя по экспериментальным данным. 1 - и 12 1 см / с. ua / umf 3 8. 2 - о 9 1 см / с. ua / umf 2 85. [16]

Диаметр слоя в этих экспериментах был равен 7 63 см. Сопоставляя его с рассчитанным диаметром пузыря, можно предположить, что при ( u0 / umf) 28 6 наблюдалось поршнеобразование. [17]

При замене стеклянных царг модели диаметром 100 мм на царгу из органического стекла того же диаметра в слое песка со средним размером частиц 230 мк уже при W4 и Я 300 мм начиналось поршнеобразование из-за появления скоплений агломератов электрически заряженных частиц. [18]

Многие исследователи детально изучают условия образования взвешенного слоя, уделяя особое внимание зарождению и развитию пузырей газа, проходящих через слой [35] и обеспечивающих перемешивание твердой фазы, а также вызывающих канало - и поршнеобразование. [19]

Многие исследователи детально изучают условия образования взвешенного слоя, уделяя особое внимание зарождению и развитию пузырей газа, проходящих через слой [26] и обеспечивающих перемешивание твердой фазы, а также вызывающих канало - и поршнеобразование. [20]

В главе 1 было показано, что режим устойчивого фонтанирования зависит от определенных условий; пока не удовлетворены эти условия, движение твердых частиц носит хаотичный характер, приводящий к состоянию неоднородного псевдоожижения, а при увеличении расхода газа и к поршнеобразованию. Фонтанирование может быть достигнуто только в определенных пределах свойств твердых частиц, но и в этом случае оно будет зависеть от геометрии аппарата, и в частности от устройства входного отверстия для газа. Существенное влияние на устойчивость фонтанирования оказывает высота слоя, поскольку явление фонтанирования для любых выбранных свойств твердых частиц и геометрии аппарата должно будет прекращаться по достижении определенной ( максимальной) высоты. Максимальная высота слоя, способного фонтанировать, следовательно, может рассматриваться как критерий устойчивости фонтанирования, хотя устойчивый фонтанирующий слой высотой меньше Н № может тоже стать нестабильным при очень высоких скоростях газового потока. [21]

По мере увеличения скорости газа пристеночный слой шаров разрушается, все шары переходят во, взвешенное состоя Нйе; газовый и жидкостной потоки равномерно распределяются по всему сечению колонны, что приводит к хорошему перемешиванию жидкости и пузырьков газа в объеме, занятом слоем, без поршнеобразования и больших колебаний верхней границы слоя. Точка, соответствующая переходу всех шаров во взвешенное состояние, названа точкой начала развитого взвешивания, а еле - дующий за ней режим - режимом развитого взвешивания. В пределах этого режима, как видно из графиков, происходит. Высокие значения Газосодержания ( до 0 9) свидетельствуют о том, что в этом, режиме достигается хорошее перемешивание фаз. [22]

В узких и высоких слоях пузыри газа, сливаясь при подъеме, могут занять все сечение слоя ( рис. 1 - 1 г), разделяя его по высоте на перемещающиеся газовые пробки, разделенные подвижными поршнями псевдоожиженного твердого материала. В таком слое с поршнеобразованием р езко нарушается однородность псевдоожижения и затрудняется перемешивание твердой фазы в вертикальном направлении. [23]

Процесс псевдоожижения весьма сложен. Он усложняется ка-нало - и поршнеобразованием в псевдоожиженном слое. [24]

Основное условие динамического подобия состоит в том, что характер потока в модели должен быть подобен характеру потока в крупном аппарате. Совершенно очевидно, что это условие не выполняется, если в модели наблюдается поршнеобразование, а в реакторе больших размеров - псевдоожижение с образованием пузырей. Это затруднение может быть отчасти преодолено, если, применяя изложенную в этой главе теорию, пользоваться значениями De, полученными либо из предварительного эксперимента в слоях большого размера, либо из опытных данных по расширению слоя или визуальных наблюдений за слоем в крупных установках. Можно надеяться, что дальнейшее развитие теории, изложенной в пятой главе, позволит рассчитывать De, а значит, и степень превращения компонентов при проведении химической реакции в псевдоожиженном слое. [25]

Возможные формы пузырей равновеликой поверхности в двухмерном пространстве. [26]

Если слой разделен крупными стержнями на ряд параллельных секций, то эффективный размер, определяющий начало порш-необразования, будет меньше D; возможно, что он равен расстоянию между соседними вертикальными поверхностями. Так, установлено 13, что одиночный цилиндрический стержень диаметром 70 мм способствует поршнеобразованию в слое диаметром 140 мм. Общее количество переданного тепла может, однако, возрасти, если вертикальные стержни сами используются в качестве теплообменных поверхностей. [27]

Схема газового пузыря в кипящем слое. [28]

Образованию поршней, однако, не всегда предшествует возникновение крупных пузырей. Некоторые из систем, для которых образование газовых пузырей нехарактерно, тем не менее проявляют тенденцию к поршнеобразованию. Скорость газа, при которой начинается образование поршней, возрастает с увеличением высоты неподвижного слоя частиц, что может быть объяснено лучшими условиями для слияния пузырей при увеличении времени их подъема. [29]

Относительное расширение слоя ( Н / Н0 лак функция числа псевдоожижения ( N по Лева [ Л. 988 ]. [30]

Страницы: 1 2 3