Дифракционные порядки
Cтраница 2
Зонную пластинку с косинусоидальным распределением почернения можно получить в виде голограммы, на которой записан результат интерференции плоской и сферической волн ( по схеме Габора), если процесс регистрации будет линейным. При выполнении этих условий образуются только 1 - е дифракционные порядки, а значит и только два фокуса. [16]
Зонная пластинка с косинусоидальным распределением почернения соответствует голограмме, на которой записан результат интерференции плоской и сферической волн. Тогда, как было показано, будем иметь только 1 дифракционные порядки и, следовательно, всего два фокуса. При использовании схем с наклонными пучками эти изображения будут пространственно разделены. [17]
В важности понятия двойной дифракции можно убедиться, если рассмотреть фильтрацию спектральных порядков, производимую перед второй дифракцией. В данном случае фильтрующая маска пропускает к линзе L2 только нулевой и четные дифракционные порядки. [18]
Условия ОВФ таких спекл-неодпородных пучков известны. Использование такого аберратора, распределяющего излучения на довольно далеко отстоящие друг от друга дифракционные порядки ( А0 0Д, А0 - угловое расстояние между порядками, Од - дифракционная расходимость), облегчает пространственную фильтрацию нулевого порядка. При этом, очевидно, угловая величина вносимой аберрации должна быть меньше АО. [19]
На рис. 2.11 показана чувствительная зона детектора ( единичный круг), на который проецируются дифракционные порядки. Вместо одинарного детектора в данном случае использован двойной детектор со щелью, и необходимо рассчитывать сигналы / дл и / д, возникающие на этих детекторах. Общие области обозначены через Дл и ДБ для левой и правой частей детектора соответственно. [21]
Отличие этого процесса от рассмотренного выше позитивного процесса, когда дифракционная решетка направляет свет по позитивному пути считывания, состоит в том, что в этом случае свет после дифракции идет по негативному пути считывания; иными словами, в позитивной системе для восстановления изображений используются первые дифракционные порядки, в то время как в негативной системе изображение формируется членами нулевого порядка дифракции. [22]
Свет, дифрагированный решеткой в первый порядок, проходит через проекционную линзу, которая формирует изображение на экране. Пространственный фильтр ( щель) в фокальной плоскости линзы отсекает лишний свет. Составляющими этого света являются высшие дифракционные порядки, а также первые дифракционные порядки, не связанные с первичным цветом составляющей голограммы, подлежащей считыванию. [23]
Свет, дифрагированный решеткой в первый порядок, проходит через проекционную линзу, которая формирует изображение на экране. Пространственный фильтр ( щель) в фокальной плоскости линзы отсекает лишний свет. Составляющими этого света являются высшие дифракционные порядки, а также первые дифракционные порядки, не связанные с первичным цветом составляющей голограммы, подлежащей считыванию. [24]
При этом нечетные дифракционные порядки будут поляризованы ортогонально к четным, в том числе нулевому порядку, если фх ф21 a D. Бесселя четных порядков являются четными, а нечетных порядков - нечетными. В этом случае нулевой и другие четные порядки дифракций могут быть полностью погашены анализатором поляризации, через который первые и другие нечетные дифракционные порядки пройдут без ослабления. [25]
Несмотря на то что в кристалле предполагалась чисто синусоидальная решетка электрического поля, согласно (7.38), в общем случае должны наблюдаться не только первые, но и высшие порядки дифракции. Последнее является следствием того, что при линейном электрооптическом эффекте линейная связь существует лишь между электрическим полем и приращениями фазы световой волны. Это ведет не только к появлению высших дифракционных порядков. Если в кристалле создаются две или более синусоидальных решеток электрического поля, появляются дифракционные порядки с комбинационными частотами. При этом могут изменяться амплитуды и поляризация основных дифракционных порядков. [26]
Страницы: 1 2