Cтраница 1
Построение квантовой механики на основе статистического оператора р объединяет идеологию квантовой механики с идеологией классической статистической механики, в частности с ансамблем Гиббса. Описание с помощью волновой функции становится характерным для специального случая - когерентного ансамбля. [1]
При построении квантовой механики пришлось отказаться от ряда наглядных и привычных понятий, широко используемых в классической физике. [2]
Из этого положения вытекает более простая формулировка принципа Паули, которая и была введена им в квантовую теорию ( 1925) еще до построения квантовой механики: в системе одинаковых фермионов любые два из них не могут одновременно находиться в одном и том же состоянии. [3]
Из этого положения вытекает более простая формулировка принципа Паули, которая и была введена им в квантовую теорию ( 192S) еще до построения квантовой механики: в системе одинаковых фермионов любые два из них не могут одновременно находиться в одном и том же состоянии. Отметим, что число однотипных бозонов, находящихся в одном и том же состоянии, не лимитируется. [4]
Иногда значение математического моделирования недооценивается. При этом Г. В. Быков ссылается на роль математического моделирования в ходе построения квантовой механики. В математической физике - пишет он - достаточно были разработаны дифференциальные уравнения, описывающие волновые процессы и, в частности, замкнутые колебательные системы. Решение таких уравнений приводит к набору чисел, например, к числу узлов при решении задач о колеблющейся струне. [5]
Учиться у Якова Ильича было захватывающе интересно. Революция в физике не закончилась к концу 20 - х годов построением квантовой механики и экспериментальным подтверждением ее парадоксальных принципов. Она продолжалась и в 30 - е годы, когда на наших глазах рождалась ядерная физика, когда казалось, что рушится основа основ - пошатнулся сам закон сохранения. [6]
Кроме того, оказалось, что известная равноправность обобщенных импульсов и координат, имеющая место в уравнениях Гамильтона, является таким свойством, которое можно использовать при построении статистической и квантовой механики. [7]
Допустим, что нам необходимо решить задачу о движении системы частиц определенного сорта ( например, электронов), взаимодействующих с электромагнитным ( или каким-то другим) полем. До создания квантовой теории поля подобная задача решалась так: электроны описывались квантово-механически, а электромагнитное поле - классически. Такой подход к решению поставленной задачи является непоследовательным, он не дает возможности описать корпускулярные свойства поля ( рождение и аннигиляция частиц), проявляющиеся в целом ряде экспериментов. Поэтому сразу же после построения квантовой механики возникла необходимость в построении теории, которая описывала бы также процессы рождения и аннигиляции частиц. Такой теорией является квантовая теория поля. В этой теории в упомянутых выше задачах ( и в других аналогичных задачах) учитываются как процессы рождения и аннигиляции квантов электромагнитного поля, так и процессы рождения пар электрон - позитрон, которые являются квантами электронно-позитронного поля. [8]