Построение - приближенная теория
Cтраница 1
Построение приближенной теории нужно начать с определенных предположений о распределении концентрации и температуры. [1]
Построение приближенной теории оболочек при помощи асимптотического интегрирования уравнений теории упругости / / Прикл. [2]
Построение приближенной теории изгиба пластинки методом асимптотического интегрирования уравнений теории упругости / / Прикл. [3]
Второй путь построения приближенных теорий заключался в введении гипотез физической природы относительно характера распределения смещений и напряжений. [4]
К вопросу о построении приближенной теории тонкостенных оболочек произвольного отер-тання / / Исследовання по теории сооружений. [5]
Наиболее надежной гипотезой для построения приближенной теории температурных деформаций трубы ( или вообще стержня) является гипотеза плоских сечений. Она, естественно, имеет место в работе F. Schau, поскольку, строго говоря, он рассматривает бесконечно длинную трубу. Эта же гипотеза приближенно имеет место при произвольной зависимости напряжения от деформации ( Бах, см. Надаи. [6]
Применение метода асимптотического интегрирования к построению приближенной теории анизотропных оболочек / / Прикл. [7]
Для физически нелинейного тела соотношения (12.4.3) и (12.4.4) взаимно противоречивы, однако при построении приближенной теории это противоречие сознательно допускается. [8]
В последнее время ( и это обещает быть успешным) сформировалось новое направление в построении приближенных теорий путем условного сосредоточения масс или жесткостей континуума по определенным направлениям или даже в отдельных точках [80], 81 и др. ], т.е. так называемая дискретизация расчетных схем. [9]
 |
Ветви точного частотного спектра для слоистой среды с nf / [ im - 50. сплошные кривые соответствуют антисимметричным модам, штриховые - симметричным. [10] |
Отметим, что в определенной области изменения характеристик среды отсекание частот низших симметричных мод волн сдвига в слое намного меньше отсекания частот низших симметричных мод волн растяжения - сжатия; это обстоятельство следует иметь в виду при построении приближенных теорий. [11]
Все тела природы известны нам в трех агрегатных состояниях: твердом, жидком и газообразном; сообразно с этим и механика разделяется на механику твердых тел, механику жидкостей, или гидромеханику, механику газов, в частности воздуха, или аэромеханику. Теоретическая механика, в целях построения приближенной теории движения реальных тел, пользуется рядом абстрактных моделей, отображающих те свойства реальных тел, которые играют решающую роль в рассматриваемых явлениях. [12]
При первом приближении к действительности, в целях упрощения исследования в механике часто приходится отвлекаться от некоторых свойств тех материальных объектов, с которыми она имеет дело, при условии, что эти свойства не играют существенной роли в изучаемом механическом явлении или в рассматриваемой задаче. В результате этого получаются некоторые упрощенные схемы ( упрощенные модели), которые служат механике для построения приближенной теории движения и равновесия реальных физических объектов. Так, например, абстрагируясь от свойств всякого реального физического тела изменять свою форму ( деформироваться), приходят к понятию абсолютно твердого тела. Такой путь исследования от простого к сложному имеет широкое применение в теоретической механике. После того, например, как изучены законы равновесия абсолютно твердого тела, переходят к изучению равновесия деформируемых тел; после того как изучены законы движения идеальной жидкости, переходят к решению более сложной задачи о движении жидкости с учетом внутреннего трения. [13]
Программы третьего, верхнего иерархического уровня, по существу, являются управляющими для всего комплекса программ нормализации, и исполышиайие тех или иных из этих программ зависит от конкретной решаемой задачи. К числу предусмотренных в комплексе возможностей относятся: а) решение задач устойчивости, для которых достаточно провести нормализацию до какого-то не очень большого порядка т ( как правило, т - 4, реже т 6); б) построение высокоточных приближенных теорий движения, для которых учитываемый порядок членов может быть очень большим. В первом случае на входе достаточно задать коэффициенты исходного гамильтониана, а на выходе получить коэффициенты нормальной формы заданной степени т и заключение об устойчивости или неустойчивости рассматриваемого положения равновесия периодического или услов-по-периодического движения. [14]
Йонсену 3 принадлежит заслуга дальнейшего развития и углубления исследований Делассю, Аппеля, Грдины и Бегена по теории нелинейных неголономных связей. В частности, в его работах подтверждается теорема Делассю о невозможности реализации нелинейных связей с помощью внешних систем. Йонсен высказал весьма ценную мысль о целесообразности построения приближенной теории реализации нелинейных связей посредством линейных. [15]
Страницы: 1 2