Замедление - нейтрон
Cтраница 4
Такая ситуация имеет место при замедлении нейтронов в среде, состоящей из тяжелых ядер, и при торможении электронов не слишком высокой энергии. [46]
 |
Система из природного урана и.| Развитие незатухающей реакции. [47] |
Как показывают измерения, при замедлении нейтронов до тепловых скоростей поглощающая способность U235 возрастает сильнее поглощающей способности TJ2S8 Поглощение нейтронов изотопом U235, ведущее к делению, получает перевес. [48]
В разделе 9 мы уже рассматривали замедление нейтронов, причем мы интересовались временем, которое проходит от момента появления нейтрона до того момента, когда нейтрон замедлится до верхней границы области энергий, в которой справедлив зако-н 1 / - у. В разделе 10 был рассмотрен процесс резонансного поглощения. Соображения, положенные в основу, и выводы обоих разделов остаются справедливыми, независимо от того, имеет ли место резонансное поглощение для тех нейтронов, которые остались бы внутри котла в отсутствие резонансного поглощения. Поскольку мы интересуемся либо расчетом критических размеров, либо законом развития процесса в котле во времени, постольку нас может не интересовать дальнейшая судьба нейтронов, вышедших из котла. Однако есть и другая, весьма важная сторона процесса замедления, которая нас интересует, когда мы рассматриваем рождение нейтронов при делении в котле. Прежде чем эти нейтроны станут тепловыми, они могут пройти большие расстояния, а пространственное распределение нейтронов в процессе их замедления играет основную роль при определении критических размеров. [49]
Им была установлена возможность обобщения теории замедления нейтронов на применяемый нами замедлитель и установлены границы точности этой теории. Далее, он наметил основные контуры теории решетки из рабочих блоков, которая была впоследствии развита в применении к проектируемой системе Померан-чуком и Галаниным под его руководством. [50]
Иметь в виду, что время замедления нейтронов до тепловых энергий значительно меньше времени диффузии. [51]
Определенный в предыдущем параграфе квадрат длины замедления нейтронов является важной характеристикой пространственного распределения нейтронов. Нахождение точного вида функции распределения представляет собой чрезвычайно сложную задачу, решение которой известно только в некоторых частных случаях. Мы говорили выше, что знание всех моментов функции распределения ( квадрат длины замедления пропорционален второму моменту) дает в принципе возможность определить функцию распределения, но последовательное нахождение моментов приводит к громоздким и необозримым формулам, так что этот метод нахождения функции распределения является мало эффективным. Однако во многих случаях при определении функции распределения достаточно пользоваться приближенным методом, основанным на замене точного интегро-дифференциального кинетического уравнения дифференциальным уравнением. Это уравнение является уравнением диффузионного типа и поэтому само приближение называется диффузионным. Диффузионное приближение является законным, как мы увидим далее, в области энергий, малых по сравнению с начальной энергией нейтронов, и на расстояниях от источника, малых по сравнению с r2 / ls; кроме того, длина свободного пробега должна быть достаточно медленно-меняющейся функцией энергии. [52]
Большой практический интерес представляет экспериментальное изучение замедления нейтронов, образующихся при делении урана или других делящихся ядер ( см. гл. [53]
Определенный в предыдущем параграфе квадрат длины замедления нейтронов является важной характеристикой пространственного распределения нейтронов. Нахождение точного вида функции распределения представляет собой чрезвычайно сложную задачу, решение которой известно только в некоторых частных случаях. Мы говорили выше, что знание всех моментов функции распределения ( квадрат длины замедления пропорционален второму моменту) дает в принципе возможность определить функцию распределения, но последовательное нахождение моментов приводит к громоздким и необозримым формулам, так что этот метод нахождения функции распределения является мало эффективным. Однако во многих случаях при определении функции распределения достаточно пользоваться приближенным методом, основанным на замене точного интегро-дифференциального кинетического уравнения дифференциальным уравнением. Это уравнение является уравнением диффузионного типа и поэтому само приближение называется диффузионным. Диффузионное приближение является законным, как мы увидим далее, в области энергий, малых по сравнению с начальной энергией нейтронов, и на расстояниях от источника, малых по сравнению с r2 / / s; кроме того, длина свободного пробега должна быть достаточно медленно-меняющейся функцией энергии. [54]
Интенсивность вторичного у-излуче-ния определяется главным образом замедлением нейтронов. Ввиду аномально большой замедляющей способности водорода интенсивность вторичного у-из-лучения, а следовательно, и показания кривой НГК будут в основном определяться водородосодержанием пластов. [55]
 |
Значения периода полураспада и величины.| Свойства некоторых замедлителей. [56] |
В элементарной теории замедления предполагается, что замедление нейтронов происходит исключительно в результате упругих соударений с ядрами среды. При таких соударениях нейтрон теряет часть своей энергии, которая переходит в кинетическую энергию ядра отдачи. [57]
В элементарной теории замедления предполагается, что замедление нейтронов обусловлено исключительно упругими соударениями, и ядра, с которыми сталкиваются нейтроны в процессе замедления, до столкновения н водились в покое. Эти предположения удовлетворительно выполняются в диапазоне энергий нейтронов от 0 1 эв до 0 1 Мэв. [58]
Страницы: 1 2 3 4