Замедление - электрон
Cтраница 1
Замедление электронов после их ускорения и отклонения производится сеткой 10, имеющей небольшой положительный потенциал. При оседании определенного количества электронов, нейтрализующих заряд сигнальной пластины, уменьшается ток луча. [1]
При замедлении электронов в мишени образуется целый спектр фотонов различных энергий. Рентгеновский спектр является непрерывным, начинается с предельно высокой частоты, определяемой уравнением ( 2), и простирается к более низким частотам с постепенно убывающей интенсивностью. На фоне этого непрерывного спектра наблюдаются отдельные пики значительно большей интенсивности. Эти пики, наблюдаемые лишь при более высоких напряжениях, отвечают электронным переходам между внутренними уровнями электронных оболочек атомов мишени. Рентгеновский спектр анализируют обычно, направляя излучение на кристалл ( например, на кристалл хлористого натрия), который действует подобно диффракционной решетке спектрофотометра, работающего в области ультрафиолетового или видимого света. [2]
 |
Энергетический спектр поЕ. итронов и электронов, испускаемых Си64. Резкое различие в форме спектров обусловлено главным образом кулоновским эффектом. [3] |
Этого взаимодействия является замедление электронов и ускорение позитронов, так что в спектре электронов должно содержаться больше, а в спектре позитронов - меньше частиц с низкими энергиями, чем это следует из чисто статистических соображений, изложенных в предыдущем параграфе. [4]
Так как вызываемое действием абсорбции замедление электронов в таких пленках достигает 2 - 4 кв, этот способ применяют только для тех экранов, которые бомбардируются электронами со скоростями, большими, чем 5 000 эв. [5]
Таким образом, в процессе замедления электрона в веществе, согласно модели укрупненных соударений, интенсивность ( или средняя энергия) тормозного излучения за один шаг траектории уменьшается примерно на 3 порядка. К этому следует добавить, что низко-энергетичные кванты испытывают в веществе с большим z сильное поглощение. Поэтому алгоритм моделирования генерации тормозного излучения в рамках схемы укрупненных соударений оказывается неэффективным, так как основное время расчета будет тратиться на отслеживание истории низкоэнергетических квантов, а интерес для прикладных задач представляют высоко-энергетические кванты. [6]
 |
Форма импульсов тока в диоде Гання.| Зависимость скорости элек. [7] |
Поскольку в результате уменьшения подвижности увеличивается сопротивление в той области, где произошло замедление электронов, происходит перераспределение напряжения в образце. Падение напряжения и напряженность поля в области с высоким сопротивлением увеличивается, а в остальной части образца уменьшается. [8]
 |
Схематическое представление механизма образования рентгеновского излучения. [9] |
Замедление электронов при столкновении с анодом ведет к снижению силы тока и соответственно магнитного поля. В соответствии с теорией Максвелла изменение магнитной индукции вызовет возникновение переменного электрического поля, то есть появление электромагнитной волны. [10]
В рентгеновской трубке электроны, испускаемые катодом, ускоряются под действием налагаемой разности потенциалов V. Когда такой движущийся с большой скоростью электрон ударяется об анод, он быстро снижает свою скорость, возможно, даже до нулевой. Если при замедлении электрона скорость его не падает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского излучения будет несколько меньше предельного значения. [11]
В рентгеновской трубке электроны, испускаемые катодом, ускоряются до высоких скоростей под действием налагаемой разности потенциалов V. Когда такой быстро движущийся электрон ударяется об анод, скорость его резко снижается до значения, близкого к нулю. Если при замедлении электрона скорость его не падает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского кванта будет несколько меньше предельного значения. [12]
В рентгеновской трубке электроны, испускаемые накаленной нитью, ускоряются под действием налагаемой разности потенциалов V, а затем ударяются о твердую мишень и останавливаются. Значительная часть общей кинетической энергии такого электрона превращается в фотон. Такое явление называется обратным фотоэлектрическим эффектом. Если при замедлении электрона скорость его не падает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского кванта будет несколько меньше предельного значения. [13]
В атмосфере молекулярного азота низкоэнергетичные ( sO 5 эВ) электроны теряют энергию в основном путем квазиупругих соударений, в каждом из которых теряется энергия порядка 10 4 от избыточной. Если в молекулярном азоте присутствуют примеси, захватывающие электроны, такие, как О2, то образуются отрицательные ионы. Эти отрицательные ионы будут быстро термализоваться, так что даже при давлении порядка атмосферного их гибель при парной рекомбинации будет достаточно хорошо описываться уравнениями Онзагера. Оказывается, однако, что экспериментальные результаты для положительно заряженных частиц, взвешенных в атмосфере молекулярного азота в присутствии внешнего поля, могут быть более рационально объяснены процессами, происходящими до, а не после захвата эмитированного электрона примесью. В настоящее время полностью обоснованная картина замедления электрона в газе типа N2 отсутствует, однако в первом приближении процесс выхода электрона можно описать на основании представления о критическом расстоянии гт [3], при котором возвращающее кулоновское поле равно внешнему полю. Это расстояние сильно зависит от угла в между внешним полем F и радиус-вектором г, соединяющим электрон с центром частицы. В целях упрощения используемого эвристического рассмотрения эта зависимость от угла в первом приближении не учитывается. [14]
 |
Форма Калинин А1, исполь зуемой в РФЭС, непосредственно после рентгеновской трубки ( ширина линии 1 эВ и после монохроматизации ( шири на 0 16 эВ. [15] |
Страницы: 1 2