Потенциал - точечный заряд
Cтраница 3
Первые члены фигурных скобок - известные из второй главы потенциалы точечного заряда и диполя. Члены, обратно пропорциональные г, называются радиационными мультипольными потенциалами, так как они медленнее других членов убывают с расстоянием и определяют поле изучения ( радиации) рассматриваемой системы. [31]
Потенциал изолированной заряженной проводящей сферы переходит при преобразовании инверсии в потенциал точечного заряда, находящегося на расстоянии d от бесконечной проводящей плоскости. [32]
С / г, т.е. имеет ту же особенность, что и потенциал точечного заряда, следовательно, в начале координат расположен точечный заряд q С. Заданная функция р ( г, 0) совпадает с потенциалом точечного диполя, помещенного в точку г О и обладающего дипольным моментом р z0C ( см. ответ к задаче 1.1 ( 5)), следовательно, такой диполь и является источником данного потенциала. [33]
Показать, что из решения с помощью предельных переходов получаются выражения для потенциала точечного заряда в слое О С z C / г, в полупространстве и неограниченном пространстве. [34]
На межатомных расстояниях потенциал, создаваемый примесным ионом, существенно отличается от потенциала точечного заряда и зависит от хим. природы примеси. Эта короткодействующая часть примесного потенциала создает дополнительное по отношению к ф-ле ( 8) смещение примесного уровня, называемое хим. сдвигом. Благодаря хим. сдвигу примесные уровни разных примесей отличаются друг от друга. [35]
Показать, что из решения с помощью предельных переходов получаются выражения для потенциала точечного заряда в слое 0с г-с / 1, в полупространстве и неограниченном пространстве. [36]
 |
Компоненты перемещений fAs, U22, U33, вызванных сосредоточенной силой F3, приложенной в источнике х. [37] |
Это соотношение получается, например, в электростатике, где соответствующая функция Грина характеризует потенциал точечного заряда. [38]
Член ф3 дает поправку, на которую потенциал удаленной содалитной структурной единицы отличается от потенциала точечного заряда, сосредоточенного в ее центре, и является потенциалом от решетки, в узлах которой расположены мультиполи высокого порядка. Для его вычисления в [3] даются приближенные формулы, предполагающие, что каждому атому цеолита можно приписать некоторый эффективный заряд. [39]
При дискретном распределении заряда в объеме тел потенциал в каждой точке поверхности тела вычисляется как сумма потенциалов точечных зарядов. [40]
Член ф ( 3 дает поправку, на которую потенциал удаленной содалитной структурной единицы отличается от потенциала точечного заряда, сосредоточенного в ее центре, и является потенциалом от решетки, в узлах которой расположены мультиполи высокого порядка. Для его вычисления в [3] даются приближенные формулы, предполагающие, что каждому атому цеолита можно приписать некоторый эффективный заряд. [41]
С другой стороны вблизи заряда, где экранировка отсутствует, формула для U должна переходить в выражение для потенциала точечного заряда. [42]
Применяя этот метод к наиболее простому случаю сферы, находящейся под действием единичного точечного заряда, мы должны разложить потенциал точечного заряда в ряд по пространственным гармоникам и найти второй ряд пространственных гармоник, описывающий потенциал вне сферы, создаваемый электризацией сферы. [43]
Входящая в эту формулу константа А должна определяться из того условия, что в непосредственной близости к стороннему заряду потенциал должен совпадать с потенциалом точечного заряда. [44]
Значение постоянной величины А находим из другого граничного условия, состоящего в том, что при г, стремящемся к нулю, величина ф будет потенциалом точечного заряда. [45]
Страницы: 1 2 3 4