Cтраница 1
Потенциал проводника при этом должен быть равен ф 0, а силовые линии в каждой точке поверхности должны быть нормальны к ней. Ясно, что картина силовых линий в полупространстве X 0, изображенная на рис. 71, полностью удовлетворяет этим условиям. Заряд - q расположен в точке, которая является изображением местоположения точечного заряда q, если бы плоскость X 0 являлась зеркалом. [1]
Потенциалы проводников, соединяющих элементы, одинаковы, но ток не равен нулю. [2]
Если потенциалы проводников А и В равны соответственно V А и V В, то электродвижущая сила вдоль проволоки, соединяющей А и В, равна VA - V в в направлении от Л к В, т.е. положительное электричество будет стремиться перейти с проводника с большим потенциалом на другой проводник. [3]
Если потенциалы проводников А и В равны, то не возникает силы, действующей на С в направлении от Л к В, но если Потенциал С отличается от потенциала В больше, чем от потенциала А, то проводник С будет стремиться повернуться так, чтобы площадь его поверхности, противолежащая проводнику В, увеличилась. [4]
При заземлении потенциал проводника всегда становится равным нулю, но это не означает, что его заряд также обращается в нуль, так как потенциал шара в данном случае складывается из потенциала поля самого шара, потенциалов полей, создаваемых зарядом q второго шара и индуцированным на нем зарядом. [5]
Если известны потенциалы проводников, то из этих же уравнений могут быть найдены емкостные коэффициенты. [6]
Заряды и потенциалы проводников не могут быть заданы одновременно произвольным образом; между ними существует определенная связь. [7]
Так как потенциалы проводников поддерживаются постоянными, то при помещении тел в диэлектрик напряженность поля Е, создаваемого каждым из тел, во всех точках должна остаться также неизменной. [8]
Заряды и потенциалы проводников не могут быть заданы одновременно произвольным образом; между ними существует определенная связь. [9]
В электростатическом поле потенциал проводника одинаков во всех его точках, заряд же распределяется по поверхности проводника неравномерно. [10]
Поскольку заряды и потенциалы проводников можно связать при помощи соотношений типа (2.58) и (2.59), существуют еще иные формы представления энергии системы проводников. [11]
Допустим, что потенциал проводника А 18.4. По проводнику АСВ больше, чем потенциал проводника В. [12]
Допустим, что потенциал проводника А больше, чем потенциал проводника В. Если соединить их проводником ЛСВ, то положительные заряды под действием сил электрического поля Fэя устремятся от Л к В по проводнику АСВ. Однако это движение очень скоро прекратится, так как потенциалы проводников Л и В станут равными. Чтобы этого не произошло и движение носителей тока продолжалось достаточно долго, необходимо положительные заряды из точки В каким-то образом переносить снова в точку А, например, по проводнику BDA. Но такое перемещение зарядов самопроизвольно происходить не может, так как силы электрического поля действуют на них в противоположную сторону. [13]
В электростатическом поле потенциал проводника одинаков во всех его точках, заряд же распределяется по поверхности проводника неравномерно. [14]
Во втором случае потенциалы проводников принимаются неизменными. Для этого необходимо, чтобы проводники были соединены с источниками энергии. [15]