Cтраница 1
Магнитный потенциал в различных точках контакта магнита и магнитопроводов также меняется. [1]
Магнитный потенциал можно считать однозначным, если условиться рассматривать лишь такие контуры, которые не пересекают некоторой поверхности, опирающейся на рассматриваемый замкнутый ток. Однако для вычисления поля по (37.02) многозначность магнитного потенциала не существенна. [2]
Магнитный потенциал, обусловленный электрическим током, является, следовательно, функцией с бесконечным рядом значений, имеющих общую разность, причем частное значение потенциала зависит от хода линии интегрирования. Внутри вещества проводника такой величины, как магнитный потенциал, не существует. [3]
Магнитный потенциал терпит разрыв на плоских торцах соленоида в то время, когда магнитная сила непрерывна. [4]
Магнитный потенциал, создаваемый круговым током, равен потенциалу, создаваемому ограниченной этим током магнитной оболочкой с единичной мощностью. Поскольку форма поверхности оболочки безразлична ( лишь бы она была ограничена данной окружностью), мы можем предположить, что она совпадает с поверхностью сферы. [5]
Магнитный потенциал цепи, однако, отличается от потенциала магнитного листка для тех точек, которые находятся внутри магнитного листка. [6]
Магнитный потенциал Um и функция потока Vm удовлетворяют в области, не занятой токами, уравнению Лапласа. [7]
Магнитный потенциал срт в отличие от электростатического имеет бесконечное множество значений. Действительно, циркуляция электростатического поля по любому замкнутому контуру равна нулю. [8]
Магнитный потенциал контура, однако, отличается от потенциала маг. [9]
Магнитным потенциалом можно воспользоваться для вычисления магнитного поля произвольного линейного тока на расстоянии, которое не велико по сравнению с размерами тока. [10]
Выразим магнитный потенциал точки а ( фмв) через магнитный потенциал точки b ( фиЬ), идя от точки b к точке а сначала по первой ветви, затем по второй и, наконец, по третьей. [11]
Выразим магнитный потенциал точки а ( фио) через магнитный потенциал точки b ( ф ь), следуя от точки b к точке а сначала по первой ветви, затем по второй и, наконец, по третьей. [12]
Выразим магнитный потенциал точки а ( рма) через магнитный потенциал точки b ( ф ь), следуя от точки b к точке а сначала по первой ветви, затем по второй и, наконец, по третьей. [13]
Выразим магнитный потенциал точки а ( фма) через магнитный потенциал точки b ( фмь), следуя от точки b к точке а сначала по первой ветви, затем по второй и, наконец, по третьей. [14]
Падение магнитного потенциала по замкнутому контуру равно сумме МДС, действующих в этом контуре. Это и есть второй закон Кирхгофа для магнитной цепи. [15]