Векторный магнитный потенциал

Cтраница 2

Уравнения электромагнитного поля, описывающие его с помощью скалярного или векторного магнитного потенциала в областях со сложной конфигурацией границ или с нелинейными характеристиками сред, обычно не имеют аналитического решения. Такие уравнения решаются численно, например с помощью метода конечных разностей. Метод конечных разностей предполагает замену непрерывного распределения скалярного или векторного магнитного потенциала дискретным. С этой целью область, где рассчитывается магнитное поле, покрывается сеткой. Система координат и соответствующая ей форма ячеек сетки выбираются такими, чтобы наиболее точно аппроксимировать границы расчетной области. Точность аппроксимации границ отдельных участков может иногда потребовать использования сетки с различной формой ячеек для одной и той же расчетной области. [17]

Следует отметить, что функциия потока весьма просто связана с векторным магнитным потенциалом. [18]

Решение задачи расчета трехмерного магнитного поля в неоднородных средах при использовании векторного магнитного потенциала, как правило, связано с большими трудностями. Они определяются, во-первых, тем, что для трехмерного магнитного поля в неоднородных средах за редким исключением невозможно найти аналитическое решение и поэтому приходится прибегать к различным численным методам. Во-вторых, при использовании численных методов наличие трех скалярных составляющих векторного магнитного потенциала и необходимость удовлетворить граничные условия приводит к тому, что системы конечно-разностных уравнений оказываются громоздкими и плохообусловленными. [19]

Какой из методов расчета трехмерного магнитного поля - на основе скалярного или векторного магнитного потенциала - требует большего объема вычислений. [20]

Основная идея метода конечных разностей состоит в замене непрерывного распределения скалярного или векторного магнитного потенциала дискретным распределением той же самой функции в ограниченном количестве точек рассматриваемой области. В методе конечных разностей эта сетка носит регулярный характер. Наиболее используемыми сетками являются прямоугольная или ее частный случай - квадратная и полярная. [21]

При численном расчете плоскопараллельного магнитного поля в неоднородной среде получим разностное уравнение относительно векторного магнитного потенциала, принимая за исходное соотношение & Hdl - i. При этом исключается необходимость перехода от токов к эквивалентным им магнитным зарядам. [22]

При наличии намагниченных сред задачи могут решаться с помощью как скалярных, так и векторных магнитных потенциалов. [23]

В общем случае краевые задачи при наличии магнитных сред могут решаться как с помощью скалярных, так и векторных магнитных потенциалов. Однако если истинные токи, создающие внешнее поле, лежат вне интересующего нас объема, то задачи лучше всего решать с помощью скалярных потенциалов. В этом случае граничные условия (8.18) и (8.19) выражаются через скалярный потенциал и оказываются полностью аналогичными электростатическим граничным условиям, только диэлектрическую постоянную заменяет магнитная проницаемость. [24]

Поскольку начало отсчета геометрических параметров по высоте паза ведется от поверхности дна паза ( плоскость у 0), удобно постоянную составляющую векторного магнитного потенциала на этой поверхности принимать равной нулю. [25]

Для плоскопараллельного поля определение потокосцепления сводится к простым арифметическим операциям, если проводник разделяется на конечное число элементарных площадок, для каждой из которых расчетом поля установлено значение векторного магнитного потенциала. [26]

Понятия скалярного и векторного магнитных потенциалов с равным успехом применяются при моделировании магнитных полей, хотя реализация граничных условий при использовании этих двух понятий существенно различна. Для решения задач с учетом индуцированных токов понятие векторного магнитного потенциала является вообще единственно приемлемым, и при этом уравнение Пуассона должно быть заменено уравнением теплопроводности. [27]

Понятия скалярного и векторного магнитных потенциалов с равным успехом применяются при моделировании магнитных полей, хотя реализация граничных условий при использовании этих двух понятий существенно различна. Для решения задач с учетом индуцированных токов понятие векторного магнитного потенциала является вообще единственно приемлемым, и при этом уравнение Пуассона должно быть заменено аналогичным уравнением теплопроводности. [28]

Электрический ток течет по круглому кольцу, расположенному в неоднородной среде. При какой форме размещенных в поле тока намагничивающихся тел векторный магнитный потенциал имеет во всех точках пространства только одну отличную от нуля составляющую Ла. Почему при произвольной форме ферромагнитного тела имеются и другие составляющие. [29]

Магнитный поток сквозь поверхность равен нулю. Означает ли это, что на контуре, ограничивающем поверхность, векторный магнитный потенциал а) обращается в нуль, б) имеет равное нулю среднее значение. [30]

Страницы: 1 2 3