Новый потенциал

Cтраница 2

Здесь, фактически, тензор е включен в лагранжиан как некоторый новый потенциал, хотя он и не определяется обычным динамическим путем. [16]

Определенное в предыдущем разделе сжатое состояние не является собственным энергетическим состоянием нового потенциала. Следовательно, это состояние обладает разбросом по энергиям. [17]

Ток заряжения не является стационарным, так как он прекращается после того, как электрод примет новый потенциал. [18]

После измерения потенциала пробы в исследуемой порции к ней добавляют стандартный раствор аммонийного азота и измеряют новый потенциал пробы. [19]

После измерения потенциала пробы в исследуемой порции к ней добавляют стандартный раствор аммонийного азота и измеряют новый потенциал пробы. Концентрацию аммония пробы вычитают из результатов измерений по потенциалу и наклону градуировочного графика. [20]

Видно, что при х 0 концентрация будет зависеть от времени, прошедшего с момента задания электроду нового потенциала. [21]

По истечении достаточно большого времени у поверхности электрода устанавливается новая ( большая) почти стационарная концентрация Coxi соответствующая новому потенциалу электрода и новой константе скорости электрохимической реакции. [22]

При дальнейшей поляризации током большей плотности питтинги могут закрываться пленкой, после чего потенциал электрода вновь сильно возрастает до достижения нового потенциала пробивания ( см. фиг. [23]

После установления постоянной во времени величины анодного тока на электроде искусственно устанавливается новое значение потенциала ( положительнее предыдущего в случае снятия анодной кривой) и при новом потенциале определяется устанавливающийся анодный ток. Графическая зависимость установившихся во времени значений анодного тока от потенциалов электрода является потенциостатической анодной поляризационной кривой. [24]

После установления постоянной во времени величины анодного тока па электроде искусственно устанавливается новое значение потенциала ( гюложительнее предыдущего в случае снятия анодной кривой) и при новом потенциале определяется устанавливающийся анодный ток. Графическая зависимость установившихся во времени значений анодного тока от потенциалов электрода является потенциостатической анодной поляризационной кривой. [25]

Технические приемы, которые мы рассматривали до сих пор для построения нового решаемого потенциала по известному, основаны на возможности интегрирования уравнения Шредингера ( 1) с новым потенциалом. Мы сейчас рассмотрим другую возможность построения нового решаемого потенциала в контексте обратной задачи. Они кратко приведены ниже в объеме, необходимом для настоящего анализа. [26]

Если на электрод наложить импульс, причем так, что потенциал внезапно увеличивается до нового значения, но до та-кого, при котором фарадеевские реакции еще не происходят, то должен протекать ток заряжения двойного слоя до нового потенциала. [27]

Вместо этого, потенциал (6.10) приобретает новое замечательное свойство: он полностью отражает падающие слева волны при энергии бывшего ССНС ( резонанс непроницаемости с максимумом в Е ЕССНС) - Поясним это, построив решение Фг ( х, сснс) на всей оси, отвечающее новому потенциалу. ЕССНС) должно совпадать ( для 0 х сю) с каким-нибудь решением при Е ЕССНС Для полуосевого потенциала VCCHC () - Как уже отмечалось выше, существует два таких линейно независимых решения: одно - Ф ( х) (6.9), убывающее на асимптотике х - сю, другое - нефизическое, расходящееся. Ясно, что мы должны выбрать решение (6.9) как единственное физически приемлемое. На отрицательной же полуоси решение Фг ( х, сснс) представляет собой, очевидно, комбинацию свободных волн, конкретный вид которой выбирается из условия гладкой сшиваемости с решением (6.9) в точке х 0, см. рис. 6.13. Имеем г ( х, ЕССНС) - csin ( kx) / k с [ ехр ( гА х) - ехр ( - ikx) ] / 2ik, х 0, т.е. падающие и уходящие слева волны в решении Фг ( х, ЕССНС) имеют одинаковую амплитуду. [28]

Введя новые потенциалы, совпадающие с максвеллов-скими в областях вне светового конуса и равные разности запаздывающих и опережающих максвелловских потенциалов в области абсолютно прошлого, Вентцель и Дирак получили, совершая при помощи вектора Х переход т - t, релятивистские уравнения движения для точечного электрона без инерциальных полевых членов и без членов с производными выше третьей, но с правильным членом затухания. Других существенных результатов эти приложения Х - тео-рии не дали. [29]

Виды внутрифирменного планирования инноваций. [30]

Страницы: 1 2 3 4