Cтраница 2
Функцию Лагранжа L называют кинетическим потенциалом механической системы. Зная кинетический потенциал, можно написать уравнения движения системы, так что фактически он полностью определяет всевозможные движения механической системы. [16]
Он показал также, что кинетический потенциал может принимать такую форму, в которой он уже больше не представляет собой разности кинетической и потенциальной энергий. Это обстоятельство как раз и дает возможность особенна отчетливо понять универсальность принципа действия, так как нигде вне пределов механики различие между кинетической и потенциальной энергиями больше невозможно, а следовательно, вне этих пределов отпадает возможность однозначно вывести кинетический потенциал из энергии; обратное же во всех случаях является легким и простым. [17]
Наличие в ( 24) присоединенного кинетического потенциала означает, что релятивистская частица не является полностью изолированной, поскольку имеется ее собственное поле. [18]
Из этого уравнения следует, что кинетический потенциал полуволны смещен в направлении положительных значений относительно потенциала, который наблюдался бы при диффузионном контроле. При десятикратном увеличении отношения й / со смещение потенциала равно 2 3RT / 2nF В. [19]
А в конфигурацию Е среднее значение кинетического потенциала имеет экстремальное значение по сравнению с близкими ( варьированными) перемещениями, которые переводят систему в то же время из того же начального в то же конечное положение. [20]
Эта функция называется функцией Лагранжа или кинетическим потенциалом. [21]
Функция L называется функцией Лагранжа или кинетическим потенциалом. [22]
Через L, как всегда, обозначим кинетический потенциал - разность кинетической и потенциальной энергий. [23]
Что представляет собой функция Лагранжа, или кинетический потенциал. [24]
Что представляет собой функция Лагранжа, или кинетический потенциал. [25]
В § 1 изложена теорема о минимуме кинетического потенциала при самых широких предположениях о природе функции Н и из этой теоремы выведены уравнения движения в форме Лагранжа. Здесь же обсуждены те изменения, с помощью которых эти обобщенные формы могут быть применены к изучению системы подвижных тел. [26]
Функцию D ( A) обычно называют кинетическим потенциалом, или потенциалом скоростей. [27]
Рассмотрим теперь систему частного вида, у которой кинетический потенциал складывается и. Для того чтобьт эта система допускала интеграл, линейный относительно скоростей, необходимо, чтобы она либо имела циклическую координату, либо могла быть переведенной в такую систему при помощи точечного преобразования. Но и обоих случаях функции Т и V допускают одно и то же бесконечно малое преобразование, а именно то преобразование, которое соответствует бесконечно малому изменению одной лишь циклической координаты, при неизменных остальных координатах и скоростях, если координаты выбраны таким образом, что одна из них является циклической. Обратно, если Т и V допускают одно и то же бесконечно малое преобразование, то система допускает интеграл, линейный относительно скоростей. [28]
Отсюда можно заключить, что в таком случае несингулярный кинетический потенциал - построить невозможно. [29]
Таким образом, в интересующем нас исключительном случае кинетический потенциал Z ( q q), не зависящий от t, является по отношению к q суммой двух однородных функций, одной - нулевой степени и другой - первой степени. [30]