Бюр-герс

Cтраница 2

В [316], в частности, отмечается, что при таком наследовании большинство дислокаций приобретает несвойственные новой решетке векторы Бюр-герса. В процессе обратного превращения энергия и структура кристалла восстановятся только в том случае, если перестройка произойдет строго в обратном направлении, т.е. будет развиваться в своеобразном энергетическом коридоре. Следует добавить, что все эти соображения особенно важны для объяснения самого начального этапа - зарождения мартенситных кристаллов, когда тренировкой обеспечивается понижение уровня термической активации именно единственного, предварительно тренированного варианта мартенсита. [16]

Эти звенья могут, конечно, находиться ( в данный момент) в плоскостях скольжения, и их вектора Бюр-герса могут располагаться в тех же плоскостях скольжения; иными словами, для них возможно скольжение. [17]

Зависимость предела текучести trT от плотности дислокаций р. [18]

Внутри кристалла дислокации связаны в единую объемную сетку; в каждом узле сетки соединены три дислокации и сумма их векторов Бюр-герса ривна нулю. [19]

Итак, сила на единицу длины, которая движет дислокацию в ее плоскости скольжения, равна произведению вектора Бюр-герса на компоненту сдвигового напряжения вдоль вектора Бюр-герса. [20]

Итак, сила на единицу длины, которая движет дислокацию в ее плоскости скольжения, равна произведению вектора Бюргерса на компоненту сдвигового напряжения вдоль вектора Бюр-герса. [21]

В работе [77] показано, что на грани могут выходить несколько винтовых дислокаций и рост кристалла будет зависеть от условий их взаимодействия, которое в свою очередь обусловлено расстоянием между векторами Бюр-герса, активностью и знаком дислокаций, скоростью вращения спирали и радиусом зарождения дислокаций. На рост кристалла влияние оказывают не только чисто винтовые дислокации. [22]

Можно доказать, что формула ( 36) ( соотношение Мотта - Набарро) для силы, действующей на единицу длины дислокации, справедлива для случая движения винтовой и смешанной дислокаций. Так как вектор Бюр-герса является инвариантом дислокации, а при однородных касательных напряжениях величина т постоянна на всей плоскости скольжения, то сила, действующая на единицу длины дислокации, по величине ( но не по направлению) одна и та же на любом участке криволинейной дислокации и направлена перпендикулярно линии дислокации в любой ее точке в сторону участка плоскости скольжения, еще не охваченного сдвигом. [23]

Дислокация, закрепленная на концах. Пусть РР ( рис. 7.13, а) - точки закрепления дислокации, вектор Бюр-герса которой лежит в плоскости чертежа и направлен вертикально. [24]

Анализ контраста в изображении призматических дислокационных петель и дискообразных включения. [25]

Анализ контраста, возникающего возле пластинчатых включений при значительном несоответствии решеток только в направлении нормали к плоскости пластины ( когерентные выделения), в благоприятных случаях также может дать величину и знак деформации, а при заданной деформации - толщину включения. Частным случаем включений может быть призматическая дислокационная петля, в этом случае анализ контраста позволяет определить направление, величину и знак вектора Бюр-герса. [26]

Прочность дисперсионнотвердеющих сплавов зависит от расстояния между частицами, их размера и объемной доли. Уравнение прочности в этом случае имеет вид: ат - сг0 ( с Vf) / d, где с - коэффициент, включающий вектор Бюр-герса и модуль сдвига матрицы ( оо-твердого раствора), а т0 - напряже-ние сдвига в матрице. [27]

Прочность дисперсионнотвердеющих сплавов зависит от расстояния между частицами, их размера и объемной доли. Уравнение прочности в этом случае имеет вид: т GO ( с l / /) / d, где с - коэффициент, включающий вектор Бюр-герса и модуль сдвига матрицы ( а-твердого раствора), а а0 - напряже-ние сдвига в матрице. [28]

Прочность дисперсионнотвердеющих сплавов зависит от расстояния между частицами, их размера и обьемпоп доли. Уравнение прочности в этом случае имеет вид: стт оп - - ] - - ( с f) ld, где с - - - коэффициент, включающий вектор Бюр-герса и модуль сдвига матрицы ( - твердого раствора), а ( Т ( Гпапряже-ние сдвига в матрице. [29]

Внесенные ЗГД не являются кристаллогеометрически необходимыми структурными особенностями границ. Они могут зарождаться непосредственно в границе путем действия какого-либо зернограничного источника. Захваченная границей решеточная дислокация имеет решеточный вектор Бюр-герса одного из зерен и представляет собой частный случай внесенных ЗГД. [30]

Страницы: 1 2 3