Потеря - импульс
Cтраница 2
Расчетные данные по толщине потери импульса согласуются с экспериментом в пределах 10 % за исключением потока при Моо 9 9, где расчетные значения 0 на 40 % выше экспериментальных. Возможно, такие расхождения объясняются тем, что теория преобразования не учитывает влияния ламинарного подслоя на выходные характеристики пограничного слоя в потоке с малой скоростью, которое при относительно небольших числах Рейнольдсз Ке ж могло быть существенным. [16]
Толщина вытеснения и толщина потери импульса пограничного слоя не оценивались, но могут быть рассчитаны непосредственно из профилей скорости и энтальпии, выраженных через У. [17]
Но это сопротивление равно потере импульса течения. [18]
Искомая сила F вычисляется как потеря импульса системе. [19]
Величина 8 носит название толщины потери импульса и представляет собой условную толщину некоторого слоя, сквозь сечение которого в единицу времени и с постоянной скоростью и переносится количество движения, равное указанному выше уменьшению количества движения. [20]
Рейнольдса, построенное по толщине потери импульса б; xx / L; L - характерный геометрический размер поверхности. [21]
Чтобы получить выражение для толщины потери импульса f2, нужно выбрать некоторый профиль скорости в пограничном слое. Преимущество интегрального метода состоит в том, что окончательное решение слабо зависит от формы профиля скорости. Опыт расчета ламинарного течения в трубах наводит на мысль, что в качестве профиля скорости в пограничном слое может оказаться вполне подходящим простой параболический профиль. И действительно, уже с помощью параболического профиля получается вполне удовлетворительное решение. Однако, если проанализировать дифференциальное уравнение пограничного слоя ( 7 - 1) и заметить, что d2u / dyz на стенке должна быть равна нулю, можно получить более точное решение. [22]
Рей-нольдса, основанное на толщине потери импульса, и может привести даже к обратному переходу от турбулентного пограничного слоя к ламинарному. Однако наблюдаемое уменьшение числа Стантона происходит, по-видимому, в турбулентном пограничном слое. Возможно, оно обусловлено уменьшением интенсивности генерации турбулентности вследствие наложения градиента давления. [23]
 |
График изменения толщины потери импульса 6 и толщины потери энергии 6Т в сечении второй щели в зависимости от коэффициента вдувания через первую щель т ( условные обозначения те же, что на 1. [24] |
Причем необходимые для расчета толщины потери импульса и энергии в сечении второй щели определялись по измеренным профилям скорости и температуры. [25]
Рейнольдса, построенный по толщине потери импульса. [26]
 |
Двухслойная модель турбулентного пограничного слоя. [27] |
Полученное выражение дает распределение толщины потери импульса вдоль обтекаемой поверхности. Полученные расчетные формулы очень просты, однако, как было сказано, они применимы только при достаточно малых ( особенно положительных) градиентах давления. Причина ограниченной применимости формул заключается в том, что принятая эпюра распределения скорости считалась неизменной, в то время как она зависит от величины продольного градиента давления. Другими словами, распределение скорости в поперечном сечении слоя, градиент давления и касательное напряжение на стенке связаны между собой. Рассмотрим метод расчета турбулентного слоя, в котором приближенно учитывается эта зависимость. Жидкость считаем несжимаемой и ради упрощения положим, что пограничный слой состоит из двух участков. Задано распределение скорости по внешней границе слоя и0 ( х) и распределение давления р ( х), которое связано на внешней границе со скоростью уравнением Бернулли, а поперек слоя, как было показано, постоянно. [28]
 |
Давление на экране ( а, б и на верхней стенке трубы ( в в зависимости от h и Re. [29] |
Рейнольдса перехода, рассчитанное по толщине потери импульса 8; Reny - число Рейнольдса в точке потери устойчивости; G ( f) - экспериментальная функция / - формпараметр; U - скорость потока; v - коэффициент кинематической вязкости. [30]
Страницы: 1 2 3 4